Труды КНЦ вып.32 (ГЕЛИОГЕОФИЗИКА вып. 6/2015(32))

электрического поля при переходе через границу раздела сред - плоскость j z = 0} , которые имеют вид: «ML -'ewL - « w L - * w L . ^ « L - i 2 ML-(5-,2) а также из условия отсутствия поверхностного тока на границе раздела, которое означает непрерывность касательной составляющей напряженности магнитного поля при переходе через эту границу и в рассматриваемом случае может быть представлено в виде: = — z=+0 ^ 2 z = -О \h Ш х ) 1 z=+О (5.13) z=-0 Из соображений симметрии (см. [1-4]) вытекает, что векторный потенциал имеет только 2 компоненты: Я/)(а) т.е. В (* ) ( х ) = ^ ^ е х + т V ) д у f dA S аА£> dz дх еу ~ ду В этом случае из 1-го условия в (5.12) вытекает равенство: A™ ( x ) z=+0 = А™ ( Х ) , Z - —О из 2-го и 3-го условий в (5.12) с учетом (5.15) вытекает равенство: д х dz z = + О SA%( x ) | дА%( х ) д х dz (5.14) (5.15) (5.16) z - - О из 1-го условия в (5.13) вытекает равенство: - 4 L’W =— z=+o ^ 2 (5.17) z = - О а из 2-го условия в (5.13) с учетом (5.15) вытекает равенство: 1 дА™ С*) 1 д Л £ ( х ) z = + О [j,2 5z z——0 (5.18) В [2] были получены граничные условия (5.15)-(5.18), предложен метод нахождения решений уравнений (5.11), которые удовлетворяют этим условиям, а также получено такое решение для случая (-1^ = (J -2 = 1. Этим же методом для общего случая нами получено решение, которое в системе СИ можно представить в виде: 137