Труды КНЦ вып.32 (ГЕЛИОГЕОФИЗИКА вып. 6/2015(32))

Частота, Гц Рис.1. Средняя мощность Р (синие столбцы), линейно І \ (красные) и циркулярно Р с (зеленые) поляризованные части сигнала и те же величины, измеренные на частотах, отстоящих от частоты сигнала на 0.25 Гц, зарегистрированного на станциях обе. Ловозеро (сверху) и Апатиты (снизу) Для детального анализа структуры поля и механизмов распространения сигнала низкочастотного источника были выбраны записи приемника обе. Ловозеро, поскольку здесь отмечалось наибольшее соотношение сигнал/шум на всех частотах. Отметим, что поляризация горизонтального магнитного поля на частотах 1017 и 3017 Гц здесь была близка к линейной. Для оценки модового состава сигналов, распространяющихся от ионосферного источника, мы преобразовали Н х_ и Н ѵ-компоненты поля в радиальную Н г и тангенциальную Н т компоненты, причем Н г направлена вдоль направления от источника, а Н т перпендикулярно к Н,. Ожидается, что ТЕМ- и ТМ-моды образуют //-. а ТЕ-мода - Н г. Отношение \Е: \2 к Нт1 близко к Z02у ТЕМ-моды и Zo2sin20 у ТМ-моды, где Z0 - волновое сопротивление свободного пространства; Ѳ - угол падения плоских волн, образующих ТМ-моду. Для высоты отражающего слоя в ионосфере от 65 до 75 км угол падения составляет 30-45 градусов, а отношение \Е: \2 к Нт 2. нормированное на Z, 2, варьируется в диапазоне значений 0.5-0.7. На рисунке 2 представлены вертикальная электрическая, тангенциальная и радиальная магнитные компоненты сигнала, зарегистрированного в обе. Ловозеро во время сеанса нагрева ионосферы 26 октября на частотах 1017 и 3017 Гц. На рис.З приведены отношение \Е: \2 к Нт1 и направление вектора Пойнтинга. По оси абсцисс на рисунках показано время середины каждого цикла нагрева. Во время первого цикла нагрева на частоте 3017 Гц отношение сигнал/шум оказалось недостаточным для вычисления величины \Е: \2/\НХ\2 и направления вектора Пойнтинга. 110