Труды КНЦ вып.29 (ИНФОРМАЦИОННЫЕ ТЕХНОЛОГИИ вып. 3/2015(29))

где q - полный объем вторичных фаз, V - объем системы, q - индекс фазы. При этом если raj q < 10%, то поток считают разбавленным и полагают, что среднее расстояние между частицами вторичных фаз составляет не менее их удвоенного размера и межчастичным взаимодействием можно пренебречь. Алгебраическая сумма всех объемных фракций среды равна единице. Учет фактора сопротивления в Eulerian Model Theory осуществлен в уравнении сохранения импульса, которое с введением объемной фракции вторичной фазы можно записать в виде: д п O^cjPq ^ tj) ^O^cjPq — — ^ q P q d ^ p q ' P = 1 где p - давление равнораспределенное между всеми фазами; t q - тензор напря- —> жений q - фазы, учитывающий ее сдвиговую и объемную вязкость; Rvq - сила взаимодействия между фазами {-/?рч = — Rqp; Rqq = о): “£4 = - jT ' К = кn-qp* Ppq ^ ^РЧ ( ѴР ѴЧ ) ' Р =1 Р -1 где Kpq - межфазный коэффициент обмена импульсом. В такой форме записи уравнение сохранения импульса не предполагает межфазного массообмена и наличия внутри ГСПФ источников и стоков массы фаз. Кроме того, правая часть уравнения не учитывает роль т.н. эффектов подъема частиц в поле градиента скорости потока. Такие эффекты существенны, если частицы вторичной фазы предполагаются сравнительно крупными или объединяются в виде плотно- упакованных агрегатов. Также уравнение не учитывает влияния сторонних сил, которые побуждали бы частицы любой из вторичных фаз ускоряться отно­ сительно первичной фазы. Для режима взаимодействия пузырек газа - жидкость использована уни­ версальная модель сопротивления [10] с коэффициентом обмена _ a qavPvf А Р<1 т Іѵ где q - индекс жидкой фазы, р - индекс газовой пузырьковой фазы; время релак­ сации пузырька: Р р <% ъ — ■ ѵ т в ’ функция сопротивления: = CDRe = pq \vq - vv \dv 24 ’ 189