Труды КНЦ вып.17 (ЭНЕРГЕТИКА вып. 4/2013(17))

Аналогично для производной: dF{ i (z) } \ Э , • , , ---- ------ =\— g(z, z) I (z)dz dz n az где: jK \ е~]Кц> (а) - e-jK y (2h) dz ' (p \a) - ^ '- ( 2 h ) [ e - iK* 2 h )+ e ’K* a) Ф (д)=Ѵ (г-г') 2 +л-2, введя обозначения: ѲДг) = } § ( z , z ) d z , Ѳ2(г) = } $ ( z , z ' ) ( z ' ~ z)dz'> запишем: dF{ l ( z ) } . 7 (z)J P(z, z ) d z + J P(z, z ) (z' - z) dz' = dz dz = /(z )0 1( z ) + ^ 0 2(z) dz (4) Подставляя (2)-(4) в (1), получим: d U . u ------ = J®— dz 4 k Cl ( z ) - ^ 2(z) ѲДг) Ѳ2(г) I + — = j a - ^ - U + / ( 0 ) . 02(z) 02(z) 02(z) 02(z) Уравнения (5) приближенно описывают динамику процессов в линии с учетом ее неоднородности на концах и излучения электромагнитной энергии. При этом в (5) в явном виде выделяются эквивалентные параметры линии, зависящие от частоты и координаты. Явление излучения в (5) описываются при помощи добавочных членов, которые в области низких частот становятся малыми. Система телеграфных уравнений может быть получена из системы обобщенных телеграфных уравнений (5), если использовать в (2) только нулевой член разложения в ряд Тейлора, то есть положить І ( z ' ) / i ( z ) ~ 1 и, соответственно, считать линию однородной. Отметим, что полученные путем такого предельного перехода эквивалентные индуктивность 9