Труды КНЦ вып.5 (ЭНЕРГЕТИКА вып.3 2/2011(5))

В ней учитывается тот факт, что удельное сопротивление грунта в зоне ионизации не нулевое, а зависит от плотности стекающего тока: в областях с плотностью тока, больше критической плотности I C , удельное сопротивление меньше значения р0. Ионизация почвы, кроме того, характеризуется гистерезисом на ветви деионизации (рис. 16). Рис.16. Зависимость удельного сопротивления грунта в зоне ионизации от амплитуды и знака производной плотности тока. Удельное сопротивление в модели описывается функцией времени. На ветви роста тока в той области, где плотность тока превышает критическую I C, выражение имеет вид: ( <\ р( t) = ро exp (6) где время t отсчитывается от момента начала ионизации, а ii - постоянная времени ионизации, которая является неопределенным параметром модели, который уточняется при сравнении с результатами эксперимента. На ветви спада тока происходит деионизация искровой зоны и удельное сопротивление при плотностях тока, меньших критической, описывается зависимостью: ( P( t ) = Рг + ( Р0 ~Рг) 1- exp t W 2 ) ) 1 - у (7) с ) где рг - удельное сопротивление на ветви деонизации при плотности тока, равной критической (вычисляется по формуле (6)), т2 - постоянная времени деионизации, которая является неопределенным параметром модели и уточняется при сравнении с результатами эксперимента. Таким образом, одновременно существует три зоны: 1. Зона неионизированного грунта, где выполняются условия: J<J C, р= р0. Сопротивление области для полусферического электрода рассчитывается по формуле: Р0 1 (8) R ni ~ 2% rd где rd - радиус зоны деионизации. 2. Зона деионизации, в которой J<J C, удельное сопротивление вычисляется по формуле (7), а сопротивление зоны по формуле: P l 2% ( 1 1 Л r\ г (9) 'd ) 52