Труды КНЦ вып.5 (ЭНЕРГЕТИКА вып.3 2/2011(5))

Теперь введем AZ>0. Из выражений (5) и (7) получим: + (Z 12 - Z 13) I 1 + (Z 11 - Z 13)12 + (Z 12 - Z 13) I 3 (Z 12 - Z 13)12 + (Z 11 - Z 13) I 3 (15) или: Z 13 •( I 1+ 12 + I 3) AU = ( Z 13 + AZ )I = Z 13 •( I 1+ I 2 + 13) + _Z 13 •( I 1+ 12 + I 3)_ (Z 12 - Z 13) ( I 1 + 12) (Z 11 - Z 12) I 1 + (Z 12 - Z 13) ( I 1 + 12 + I 3) + (Z 11 - Z 12) I 2 _ (Z 12 - Z 13)(12 + I 3) _ _(Z 11 - Z 12) I 3 (16) то есть для рассматриваемой симметричной относительно оси опоры линии теперь нужно ввести в расчеты всего два сопротивления (Z12-Z13) и (Z11-Z12). Непосредственное вычисление разностей исходных сопротивлений и последующее моделирование цепными схемами с помощью упомянутой выше процедуры Minerr() не дало положительных результатов. С увеличением частоты эти разности нарастают значительно быстрее, чем исходные зависимости (рис.3). Кроме того, возникают трудности с выбором хорошего начального приближения. В данном случае можно поступить значительно проще. Определить разности параметров схем, каждая из которых аппроксимирует исходные частотные зависимости. Из-за нелинейности задачи это не означает, что частотные характеристики разностей исходных сопротивлений цепных схем хорошо совпадут, но в качестве начального приближения их можно использовать. Далее из рис.5 видно, что для всех разностей параметров цепных схем активные сопротивления первых двух звеньев на много порядков меньше сопротивлений третьих звеньев. Поскольку введение AZ>0 носит уточняющий характер, можно считать, что для моделирования второго и третьего слагаемого в уравнении (16) достаточно ограничиться схемой из одного RL-звена. При этом данные из рис.5 можно использовать как начальные приближения. Подобрать R 3 и L 3 просто. В частности, для рассматриваемого примера линии оказалось, что хорошие приближения в диапазоне частот от 10 кГц до 1.5 МГц дают исходные значения индуктивности L 3, а активные сопротивления нужно удвоить (рис.8) 112