Труды КНЦ вып.4 (ЭНЕРГЕТИКА вып.2.1/2011(4))

Первый канал практически равен предыдущему случаю. Во втором канале появилось заметное напряжение на сдвинутом среднем проводе. Но физический смысл канала не изменился. Это система напряжений на проводах, у которой напряжения на крайних проводах близки по абсолютной величине, но противоположны по знаку. Два остальных канала теперь интерпретировать труднее, но это, как видно из дальнейшего, и не нужно. Теперь перейдем к СЗ. Они определяют постоянные распространения по формуле: Г, = ± y f ^ = ± (a t + j f i ) = ± ( гЛФ a , + J — V V, ( 12) , где Л, - составляющие вектора Л (i=1,2,3,4); a , - коэффициенты, определяющие затухание волн при продвижении по х; Vi - скорости распространения волн в волновых каналах. При распространении синусоидальной волны в каждом канале в сторону возрастания координаты х изменение напряжения по длине однородной линии будет: Ф- J—X U Si( j ф , x ) = е~пх -U s,(> ,0) = е - а‘х • е Vi -U Х / ф О ) ; a , > 0 , (13) где U Si( /Ф ,0) - напряжение в некоторой точке линии, для которой принято х=0 . В реальной линии 330 кВ, рассматриваемой в данной работе, волна напряжения до прихода отражения от ее дальнего конца проходит 60+60=120 км. В качестве модельной задачи рассмотрим однородную линию, начинающуюся при х=0 и уходящую в бесконечность (рис.2, в). Будем рассматривать напряжения на различных удалениях от начала. На рис.3 приведено затухание синусоидального напряжения единичной амплитуды в разных волновых каналах четырехпроводной линии. 1.0 0.8 0.6 0.4 0.2 e x p (-q ■ъ. ~~ ' ч ' "V ■ч ■ч 'ч ч Л ■ч X ч V ч / * ч N w ч .. i 1 2 \ \ \ V V X X ч \ Л 100 1000 10 10 10 " Гц Рис.3. Множители, определяющие затухания синусоидальных сигналов в волновых каналах четырехпроводной линии длиной 120 км (1,2,3,4 - номер каналов): с учетом потерь в проводах -------- без учета потерь в проводах 51