Труды КНЦ вып.4 (ЭНЕРГЕТИКА вып.2.1/2011(4))

Для проводящей среды k2 = -jrnpy^, для воздушной - k 2 = а>2ц 080 , Ур - удельная проводимость водной среды. Для определения продольной составляющей поля уравнения (3) и (4) должны быть дополнены граничными условиями в месте сопряжения двух сред - воздушной и водной: E0 = E * / z = 0 , H 0 = H c; / z = 0 . (5) Составляющие магнитного поля можно выразить через составляющие электрического поля. Тогда второе условие (5) перепишется в виде: SE (0) SE (0) SE (ср) _ З ^ = SE^ / z = 0 . (6) Sz З Sz При принятом допущении о пренебрежении поперечными полями и “ E (0) токами в водной среде поле - потенциальное и определяется зарядами на поверхности земли. Поскольку E {° = 0 , то E lp = К р / z=0 и E z = 2 E lp / z=0 . (7) Решая систему уравнений (3) и (4) при приведенных граничных условиях, получим в точке Р (рис.5) на поверхности водоема плотность продольного тока, инициируемого током I, текущим в фазном проводе ВЛ: е ( ч i ®Ll07cp т F ) .„ч (У) = ------ г— - 1 •F (У ), (8) 2ж ОТ 1 где F (y) =2 [ - = = = = ----- т— = e x p ( ^ v 2 _ k02 • h) • cos(v ( y _ y n ) ) d v (9) W v _ ko + > _ k p - интеграл Карсона. п ри r k cp < 0 .25...0.35 интеграл (9) для k-го провода может быть представлен в виде: ж 4 2 - • k p h k _ ! • ------ 2 3 - •k /2" Fk (y ) - _0 .0772 _ ln + ^ c К j - k cph k 4 3 cp k ( 10) Плотность продольного тока в водной среде под системой из «-проводов в нормальном эксплуатационном режиме определится как: х ( ) j ^/^0 Yср т^ jq>t F ( ) (У) = ------ -------- e Fk (y ) , (11) 2ж k =1 где I - эффективное значение тока в проводах ВЛ, фк - фаза напряжения на k-м проводе. При горизонтальной подвеске трех фаз (h i=h 2=h3=h) и расстоянии между соседними фазами d выражение ( 11) может быть упрощено: ln 2^ L + 0 .7 5 ln 2-3 , ( 12) -1 15