Труды КНЦ вып.4 (ЭНЕРГЕТИКА вып.2.1/2011(4))

ro tH = 5 , ro t5 = - ia / u y H , E = 5 / у ср, (1) где Н - вектор напряженности магнитного поля; Е - вектор напряженности продольного электрического поля; 5 - вектор плотности продольного тока; ц и уср - магнитная проницаемость и активная проводимость водной среды. Аналитическая методика решения уравнений (1) может быть построена на основе модели Карсона [5]. Эта модель справедлива при следующих допущениях: • глубина водоема принимается бесконечной, так как проникновение поля в водную среду, как правило, существенно меньше глубины водоема; • не учитываются поперечные токи проводимости и смещения в водной среде, так как последние существенно меньше продольных токов проводимости; • плотность продольного тока определяется на поверхности водоема, так как из-за небольшого градиента уменьшения интенсивности продольного поля в направлении, перпендикулярном зеркалу водоема, поле на глубине миграции рыб несущественно отличается от поля на его поверхности. Поле в воздухе в системе провод - водная среда (рис.5), согласно принципу наложения, может быть найдено как : E (0) = Е т (0) (0) (2) (0) где Е GPvu; и Е ПР - напряженности электрического поля в воздухе от токов, протекающих в водной среде и проводе, соответственно. (0) 0 \ k \ r \ P пр Ур У Рис. 5. К определению плотности продольного тока на поверхности водоема Напряженности в воздушной среде, инициируемые током в проводе, содержат две составляющие - продольную по оси х (вдоль трассы ВЛ) и поперечную по оси z (перпендикулярно к поверхности водоема): 1 d I d К п р = К 2 / 4 ® S 0 ) I H 0 (m 0r ) , E l v = 0 z пр 4® s0 dx dr Н 0(m0r ) ] (3) где m l = 2 o 2s 0^ 0, H 0 - функция Ханкеля (Бесселя) нулевого порядка. Продольные составляющие поля в среде и в воздухе, инициируемые током в среде, находятся из уравнения: С d 2 d 2 Л dy d z 2 (4) 14