Труды КНЦ вып.1 (ЭНЕРГЕТИКА вып.1 1/2010(1))

(sin2 фг —cos2 фг) = — cos(2 9 r). Остальные составляющие не зависят от фг . Поэтому рассмотренные множители определяют изменение Е х вокруг диполя в плоскости, параллельной разделу сред, при фиксированных г. В результате преобразований E U2 и E U3 с учетом выражений для K пел (у) и SK(y) (13) имеют следующий вид: E U =х2 — I •dl •cos2фг 5 •4л U — I •dl •c o s ^ г) E U =х3 (SK(y) +1) • (SK(y) + i) • --------- K U 0(X) прел. X •K U0(X) прел. (у) •^(X^U^-h (у) •^W ^—U0(*>h •X2 •J 0(X^ г ( х ) ^ , X---- J 1(X•г ( х ) ^ • Первая из них ( E x2) становится максимальной на оси диполя (ф=0, ф=180°) и равна нулю в плоскости, перпендикулярной этой оси и проходящей через середину диполя (2ф=90°, 2ф=270°). Вторая ( Е 1]хЪ) - достигает максимальных значений, как на самой оси, так и на плоскости, нормальной к оси диполя. Она становится равной нулю при углах в 45° и 135°. Следует подчеркнуть, что в данном случае речь идет об углах в плоскости, параллельной плоскости раздела сред. Экспоненту eU (X)z U0(X)h можно рассматривать как коэффициент, определяющий поле, созданное рассматриваемым горизонтальным диполем. Для иллюстрации результатов решения уравнения EX. как слагаемого, определяемого производной векторного потенциала по времени и характеризующего величину напряженности электрического поля диполя, выведена зависимость, полученная в результате варьирования удаления расчетной точки от оси диполя, как в продольном, так и в поперечном направлениях (рис.2). Рис. 2. Пример распределения напряженности поля в нижнем полупространстве на глубине 1 м; диполь на высоте 10 м с током 1 кА частотой 50 Гц я 81