Труды КНЦ вып.1 (ЭНЕРГЕТИКА вып.1 1/2010(1))

Z3=- k I 0(kr2)Kj (kr3) + K 0 (kr2) IX (kr3) 2ш,27ль 1 1 (kr3)K (kr2) - Kj (kr3)Ij (kr 2) (2) где £ = e / 4 -yJ o/uy = ke /4 - комплексное волновое число, 1 0, I x, K 0, K: - модифицированные функции Бесселя первого и второго рода, нулевого и первого порядков соответственно. На рис.2 приведены частотные зависимости индуктивности и активного сопротивления в контуре токопровод-металлическая оболочка ГИЛ ОИ ( z =Z\ + Z3 + Z 2 , где Z2 = j o — ln— - внешнее сопротивление контура по диэлектрику). 2л r 2 Рис.2. Частотные зависимости погонного активного сопротивления и индуктивности контура токопровод-металлическая оболочка ГИЛ ОИ Методика определения продольных погонных сопротивлений в ГИЛ ТИ достаточно подробно изложена в [1]. Здесь же приведем лишь результирующие выражения. Собственные (Zkk) и взаимные (Zkl) продольные погонные сопротивления определяются как: u f 1 R Л Zkk = i o — 2л 7 — U0 Z kl = i0 ~ 2 л V“ '1 2 n n J + - R 1 l n - 2 2b2(1 - cos 0ki ) k coth z0 2Л У^ Л -+ + k coth z0 2Л У* (3) (4) где Gn = - n 2Ustn VR 1J z 2co thz0 + n(u st + 1) n 2(Ust - 1) + Z1z 2 + n (z1(ust + 1) + z 2(Ust - 1))co thz0 z 1 = l(R1, z 2 = kR3, z 0 = z 2 - z 1. -1 n 37