Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

Расчет сечения ионизации можно проводить и по формулам, полученным в [31]: О : і> = 1, о,(Ер) = G ( A - B ) , N2 : v = 2, а, (Ер ) = G (А - 2 В + С), Оз : ѵ = 3, ОііЕр) = G (А - 35 + ЗС -£>), [(е + 1)/2]п - Р - 1 _ I А = 5 = П - р - 1 f [(е + 1)/2]П + 7 - Р - 1 _ і | 1 S2 + 7 — р - 1 ) [ [(е + 1)/2] п + 2у - Р - 1 - 1 1 £2 + 27 — р — 1 1 [(е + . 1)/2j п + 37 - Р - 1 J [ S2 - Зу - р - 1 J г ~ 7 С = — -------------- ------------ -------------[е - 2 7 Я = ------------------ ------------- ----------- е г - 3 7 е = Ер/І, G = (я0А/Г)е - п Потери энергии электронами с энергией 500 эВ происходят не непрерыв­ но относительно малыми порциями, а наоборот, потери энергии при отдель­ ном соударении являются относительно большими и электроны рассеивают­ ся на большие углы. При этом нельзя пренебрегать действием этого рассея­ ния, которое возникает в результате взаимодействия с орбитальными электронами. В модели [31] используется двухпотоковое уравнение непрерывности, описанное в [28, 29, 36]. Перенос электронов вдоль магнитных силовых линий описывается с помощью двух потоков электронов в двух полу­ сферах. Уравнения непрерывности для этих потоков учитывают неупругие соударения с рассеянием назад и вперед, упругие рассеяния назад и вперед и образование электронов в данном диапазоне энергией. Учтено также рас­ пределение электронов по питч-углам [36,37]. Поперечное сечение возбуждения атомных и молекулярных состояний электронами, согласно [36], равно а = { q o A o / W ^ i l - W l E Y i W / E t , q0 =6,51 • 10-14 см2 • эВ2 ; W - энергия возбуждения; Е - энергия дейст­ вующего электрона. Поперечные сечения для упругих соударений для энер­ гий меньше 100 эВ обсуждались в работе [25]. Эта модель, использующая полученные до нее результаты, позволяет определить потоки авроральных электронов, оптические эмиссии, вызы­ ваемые ими, скорости ионизации и скорости нагрева ионосферы. 95