Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

Рис. 8.10. Высотно-широтные распределения N и Те в плоскости 12 - 00 ч местного геомагнитного времени а — для зон высыпания I \ б — для зон высыпания II. Обозначения аналогичны рис. 8.6, Те — в градусах Кельвина ние Те в высокоширотном провале, возрастание # и Г е , а также уменьше­ ние Ат в областях вторжения авроральных электронов. Наряду с общими чертами обнаруживается и ряд существенных различий. При первом вариан­ те зон высыпания электронов язык ионизации на уровне hm доходит до ав- рорального пика и сливается с ним на уровне h = 500 км, нет высокоширот­ ных провалов в утреннем и вечернем секторах - они попадают в область высыпания частиц; области пониженных значений Те в утреннем и вечернем секторах высокоширотного провала едва намечаются. При втором варианте зон высыпания электронов между языком иони­ зации и авроральным пиком, пространственно совпадающим с ночной зоной высыпания частиц, образуется высокоширотный провал, имеющий наибольшую глубину в вечернем и утреннем секторах; в высокоширот­ ном провале образуются области пониженных значений Те , достигающих наименьших значений в утреннем и вечернем секторах. Таким образом, местоположение областей вторжения авроральных электронов, определяемое состоянием земной магнитосферы и геомаг­ нитной активностью, оказывает заметное влияние на формирование структурных форм высокоширотной ионосферы. При уменьшении уров­ ня магнитной активности, когда ночная зона высыпания мягких электро­ нов смещается ближе к полюсу, исчезают области пониженных значений Те приполюсней аврорального пика, авроральный пик смещается к полю­ су и может слиться с языком ионизации над полярной шапкой. Рис. 8.9. Результаты расчетов концентрации А'и температур Те при различных зонах вторжения частиц а — задаваемые зоны ( заштрихованные области) и линии конвекции (штриховые линии) ; б - рассчитанные распределения максимальных значений концентраций Nm , и ЛГ (в 104 см*3) , а также Те (в К) на уровне 500 км 207