Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

количественно. Имеющиеся различия вполне объяснимы. Эксприменталь- ные данные работы [22] получены в результате соответствующей усред­ няющей обработки данных 11 ООО пролетов спутника, в каждом из кото­ рых была своя специфическая геофизическая обстановка, а расчеты прове­ дены для конкретных значений электрических полей, зон высыпания и параметров потоков высыпающихся частиц. Поэтому полного совпадения результатов расчетов с данными работы [22] ожидать не приходится. Однако в целом соответствие рассчитанных и экспериментальных резуль­ татов вполне удовлетворительное. Рассмотрим теперь полученное в расчетах распределение температуры заряженных частиц (см. рис. 8.4). Оказалось, что температура электронов распределяется не в строгом соответствии с солнечной освещенностью, а имеет ’’язык” , вытянутый с дневной стороны на ночную. Именно такая особенность в распределении электронной температуры была обнаружена в эксперименте [23], в котором пространственная картина электронной температуры была получена по почти одновременным данным сразу не­ скольких спутников в высокоширотной ионосфере. Приведенное на рис. 8.4 распределение электронной температуры имеет области пониженных значе­ ний, пространственно совпадающие с наиболее глубокими местами высоко­ широтного провала, и очень хорошо соответствует данным работы [22] , что, по-видимому, свидетельствует о полноте учета в описы­ ваемой модели основных источников и стоков тепла электронного газа. Полученное в расчетах распределение температуры ионов (см. рис. 8.4) также имеет свои особенности. Значения температуры ионов в большей части рассматриваемой высокоширотной области отличаются своей одно­ родностью, однако в утреннем секторе имеется зона повышенных ион­ ных температур, где они превышают 2000 К (’’горячие пятна”) . Такое распределение ионной температуры обусловлено сильной зависимостью ее от значений электрического поля из-за фрикционного нагревания ионов, обусловленного упругими столкновениями ионов с нейтральными части­ цами. Наличие в утреннем секторе зоны повышенных ионных температур, подтвержденное экспериментальными данными [20], отражает присутствие там областей повышенных электрических полей конвекции (см. рис. 8.2). В этой области повышены скорости дрейфа заряженных частиц, и прост­ ранственно она совпадает с главным ионосферным провалом в утреннем секторе (см. рис. 8.4). Отметим, что спутниковые измерения отмечали повышенные скорости конвекции в области главного ионосферного прова­ ла. Таким образом, установлено, что в формировании главного ионосфер­ ного провала наряду с другими причинами выжную роль играют повышен­ ные значения электрического поля конвекции. Как уже отмечалось, экспериментальных данных о глобальном распре­ делении ионосферной плазмы в высоких широтах очень мало. Поэтому для создания глобальной картины распределения ионосферных параметров полезно использовать данные отдельных наземных станций. Хотя наземная станция не дает глобальной картины, суточный ход измеряемых ею ионо­ сферных параметров дает их долготный разрез при фиксированной широте, на которой расположена станция. Из глобального распределения ионосфер­ ной плазмы, получаемого путем численных расчетов, нетрудно выбрать данные по долготному ходу при фиксированной широте, которые можно 199