Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

в подвижной системе координат; J — величина направленного вниз вдоль магнитной силовой линии потока авроральных электронов, ко ­ торую вычисляем так же, как и в разд. 6.8. В отстутствие вторгающихся потоков авроральных электронов (J = 0) скорости электронов и ионов совпадают (амбиполярная диффузия), что обеспечивается наличием поля поляризации в уравнениях движения ионов и электронов (8.6), (8.7). В уравнении движения для продольной компоненты скорости ионов будет учитываться поле поляризации, заставляющее электроны двигаться со скоростью ионов. Для этого поле поляризации выражается через гид­ родинамические переменные электронного газа из уравнения движения для продольной компоненты скорости электронов и подставляется в уравнение движения для продольной компоненты скорости ионов. В пренебрежении членами, содержащими массу электрона, по сравнению с аналогичными членами, содержащими массу протона, это сведется к добавлению в уравнение движения ионов градиента давления электрон­ ного газа. Таким образом, с учетом принятых допущений и выведенных упро­ щающих соотношений оставленные в рассмотрении уравнения в подвиж­ ной системе координат могут быть записаны в виде [12] 9 N b — + (NV) =Q0 + Q 1 + L , (8.20) bt bh /ЬѴ ЭК \ 4 9 / ЭК\ Э m'" U r +K » ) - 7 ш Ы г Т п і т <:т ' + т '" + 3 1 + N m ^ sin I =m ,N Е — ( У „ - Ѵ ) , (8.21) n= 1 Tin ЪТ, 1 3 / ЬТЛ дТі 7 - 1 / Э N bN \ = -----------Х,о -------L ) - V ---- - + -------- ----- + V — Т, + М bh \ oh 1 bh N \ b t bh J - J - (Pie + 2 Л*}, (8.22) M \ n= 1 / bt + L *Te \ ------I V n ------- I V -------------г ------------ i -------I и I bt M bh \ bh J bh N \ bt bh ) + — ( P e i + 2 Pen +P9 + P e+Q K +QB +Q3 + <2x) , (8-23) M \ n= 1 ) где [ і . — коэффициент вязкости ионов; Xi0 и \ e0 —коэффициенты теп­ лопроводности ионов и электронов; / —угол наклона магнитного поля; М = (3/2)к /V; 7 = 5/з , остальные величины определены выше. При записи (8.21), (8.22) использованы выражения тензора вязких напряжений ионов и векторов тепловых потоков ионов и электронов из [12] с учетом сильной замагниченности заряженных частиц, причем при выводе коэффициентов вязкости и теплопроводности ионов ц и Хг0 нами учтены только упругие столкновения ионов с ионами, а при выводе коэффициента теплопроводности электронов \ е0 учтены упругие столк­ новения электронов с электронами и нейтральными частицами. 1/2 13. Зак. 465 193