Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

вием потоков авроральных электронов, вычисляемая, как и в разд. 6,9, предложенным в [9] способом; L — скорость рекомбинации, для ко ­ торой при учете химических реакций 0 + + N2 ->N0 + N, 0 ++ 0 2 -> 0 2 + 0 , N 0 + + е -* N + 0 , 0 2++ е -> О + 0 , в результате которых ионы 0 + исчезают, существует выражение L = u p N 2/(aN + P), где а —’’усредненная” константа скоростей последних.двух реакций диссо­ циативной рекомбинации; 0 =(3і п 3 + /32и2, гДе 0 і > Pi —константы ско­ ростей первой и второй реакций, п/ —концентрация нейтральных частиц сорта /, Температурную зависимость констант рассматриваемых реакций будем брать в соответствии с [10]. Легко видеть, что стоящее в правой части (8.2) выражение сохраняет свой вид и в подвижной системе коор­ динат, так как не зависит от скорости движения. Оставляемые в правой части (8,3) дополнительные члены от упругих столкновений заряженных частиц с нейтральными, выписанные в явном виде в (8.6) и (8.7), инвариантны относительно преобразования (8.18). так как зависят от разности скоростей движения. В правой части уравнения теплопроводности ионов, как и в разд. 6.9, учитываются только упругие столкновения ионов с электронами и нейт­ ральными частицами, выражения Ріе и Р{п для которых инвариантны от­ носительно преобразования (8,18), так как зависят от квадрата разности скоростей движения, В правой части уравнения теплопроводности электро­ нов, помимо описывающих упругие столкновения с ионами и нейтраль­ ными частицами членов Реі и Реп, инвариантных относительно преобра­ зования (8.18), учитывается, как и в разд. 6.9, нагрев электронного газа за счет ионизации Р^, Ре и охлаждения в неупругих столкновениях с нейтральными частицами, приводящих к вращательному возбуждению 0 2. и N2 (член Q B), к колебательному возбуждению 0 2 и N2 (член Q K), к электронному возбуждению атомов О и к возбуждению уровней тонкой структуры атомов О (члены Q3 и Q r ) . Используемые выраже­ ния учитываемых членов, обусловленных неупругими столкновениями, которые берутся из [11], зависят только от концентраций и температур, поэтому не изменяют свой вид при преобразовании (8.18). Таким об­ разом, используемые выражения в правых частях (8.2) —(8.4) оказыва­ ются инвариантными относительно преобразования (8.18), а значит, и вся система уравнений (8,2)—(8.4) сохраняет свой вид при переходе к подвижной системе координат [12]. Можно несколько упростить рассматриваемую систему уравнений. Можно не решать уравнение движения для продольной компоненты ско­ рости электронов, а определять ее из условия равенства нулю продоль­ ного тока и = V +J/N, (8.19) где ѵ и V — продольные компоненты скоростей электронов и ионов 192