Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

г, км 400 JOO ZOO /ОО Of /ОО —Ц— JOO __|__ JOO 700 О 1—I— S/ ООО I ^км f- 70 —Г" / / Рис. 7.1. Местоположение области U, внутри которой отыскивается решение Для средних широт методом математического моделирования проводились исследования влияния параметров термосферы на поведение заряжен­ ных частиц, которые позволили выявить, в частности, влияние нейтральных ветров на поведение высоты максимума F2-cnon электронной кон­ центрации. Представляет самостоятельный интерес исследование влияния парамет­ ров термосферы на концентрацию заряженных частиц именно в высоко­ широтной области, где параметры термосферы особенно изменчивы. Будем считать начало координат двигающимся на поверхности Земли в Северном полушарии таким образом, что в координатах геомагнитная широта — местное геомагнитное время, точка О неподвижна, причем ее координаты следующие: геомагнитная широта —85°, местное геомагнит­ ное время - 1 2 ч. Ось Ох считается направленной к экватору и лежащей в плоскости геомагнитного меридиана. Берется хл = 0, z H= 100 км, jc„ = 1000 км, z B =420 км (рис. 7.1). Мировое время UT таково, что магнитный полюс находится в ближней к Солнцу точке. Таким образом, расчеты проводятся для условий дневной высокоширотной ионосферы, для летнего дня (число дней с начала года равно 170) и при низкой солнеч­ ной активности ( F 10, t ~ 70). Внешнее электрическое поле и вторгающиеся потоки частиц отсутствуют. Концентрации отдельных сортов нейтральных частиц задаются однородными по х, температуры отдельных сортов нейтра­ лов задаются одинаковыми и однородными по х, причем вертикальная про­ екция считается равной нулю. Приводимые ниже стационарные решения моделирующей системы уравнений получены методом установления. На нижней границе рассматри­ ваемой области значения концентрации ионов задаются из условия фото­ химического равновесия Qf = Задаваемые значения концентрации ионов на боковых и верхней границах являются решением одномерных вдоль границы уравнений неразрывности, полученных из двумерных заме­ ной нормальной к границе производной от потока некоторым упрощенным выражением. При этом появляется возможность за счет изменения нормаль­ ной к верхней границе производной варьировать поток на верхней границе, т.е. превратить его в управляющий параметр модели. 171