Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

Сравнивая между собой результаты, относящиеся к вторжению прото­ нов и электронов при одинаковых больших (1 кэВ) средних энергиях вторгающихся частиц, обнаруживаем, что максимум дополнительной ионизации от электронов располагается ниже, чем от протонов, т.е. электро­ ны проникают глубже в ионосферу. Концентрации N t во втором дополни­ тельном максимуме при одинаковых средних энергиях вторгающихся частиц и при одинаковых потоках на границе ионосферы оказываются ббльшими для электронов, чем для протонов. Если учесть, что сами вели­ чины потоков авроральных частиц обычно оказываются большими для электронов, чем для протонов, то можно сделать вывод о том, что влияние электронных потоков на поведение ионосферной плазмы оказывается бо­ лее существенным, чем влияние протонных потоков. В то же время расчеты показали, что влияние потоков авроральных протонов на ионосферную плазму соизмеримо с влиянием авроральных электронов и вполне может объяснить некоторые наблюдаемые эффекты. 6.13. Влияние авроральных протон-водородных потоков на температурный режим ионосферы Описанные в разд. 6.8 расчеты позволили обнаружить интересную осо­ бенность в поведении электронной температуры при вторжении потоков авроральных электронов —уменьшение Те на высотах F -области ионосфе­ ры. Представляет интерес также и вопрос о том, как влияет вторжение ав­ роральных протон-водородных потоков на тегшовой режим ионосферной плазмы. Для ответа на этот вопрос в [66] получены численные решения сис­ темы уравнений (6.48)—(6.51) при задании во времени вторгающегося протон-водородного потока на границе ионосферы точно таким же, как в разд. 6.12. При этом профили температуры ионов и электронов были уже не фиксированы, а могли изменяться во времени. Так как входящая в правую часть уравнения теплопроводности электро­ нов (6.51) скорость притока тепла к электронному газу за счет ударной ионизации авроральными частицами Ре вычислялась по формуле Ре = ее (Q i+ Q 2 ), (6.60) то при ’’включении” потоков авроральных частиц в правой части уравнения (6.51) появлялось положительное слагаемое, стремящееся увеличить значения Те. Параметр эффективности нагревания электронного газа ее, который берется тем же самым, что и в формуле (6.37), имеет смысл средней энергии, переходящей в конечном счете к тепловым электронам от одного акта ударной ионизации. Так как нагрев тепловых электронов осуществлялся главным образом за счет соударения с ними вторичных электронов, родившихся в результате ударной ионизации первичными частицами, то ее является фактически средней энергией, отдаваемой вто­ ричным электроном тепловым электронам ионосферы. В настоящем разделе через Q2 обозначается входящая в уравнения неразрывности ионов (6.48) и теплопроводности электронов (6.51) вследствие равенств (6.52) и (6.60) скорость дополнительного ионообразования, вызванного потоком авроральных протонов (и высокоэнергичных атомов водорода, присутст- 159