Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

Рис. 6.19. Профили продольной скорости, концентрации и температур заряженных частиц вдоль силовой линии, выходящей из точки # = 75°, t' = 10 ч Штриховой линией показан профиль скорости ионообразования Q 0, а точками — температура нейтрального газа Тп стороне, она лежит за терминатором в затененной части. Тем не менее на­ ходящаяся в этой магнитной силовой трубке ионосферная плазма освеще­ на Солнцем на расстояниях от земной поверхности, больших примерно 100 км. Решение описанной в предыдущем разделе моделирующей схемы уравнений (6.48) —(6.51) для рассматриваемых условий зимней полярной ионосферы при отсутствии потоков авроральных частиц представлена на рис. 6.19. Видим, что скорость ионообразования за счет фотоиониза­ ции имеет максимум примерно при И = 450 км и достигает величины 13 см-3 • с-1. При этом максимум концентрации заряженных частиц по высоте оказывается очень близким к максимуму скорости ионообразова­ ния. Довольно высокие значения концентрации заряженных частиц в макси­ муме объясняются расположением его на больших высотах, где процессы рекомбинации протекают медленнее. Видим также, что температура ионов мало отличается от температуры нейтрального газа вплоть до 450 км. Этот факт свидетельствует о том, что принимавшееся в описанной в разд. 6.1 задаче допущение о равенстве ионной температуры температуре нейтраль­ ного газа в определенных ситуациях вполне обосновано. Продольная ско­ рость заряженных частиц оказалась направленной вниз. Значит, в рассмат­ риваемой ситуации поток в ионосферу сверху поддерживает в ней иониза­ цию. Известно, что могут возникать такие ситуации, когда вдоль высоко­ широтных магнитных силовых трубок поток ионосферной плазмы оказывается направленным вверх, а продольная скорость заряженных частиц может достигать очень больших значений (полярный ветер). Дейст­ вительно, аналогичные описанным выше расчеты показали, что в тех усло­ виях, когда Солнцем освещена нижняя часть ионосферы и скорость фото­ 151