Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

(6.50) " I 0 I — ' е ' 1 I ' V е / Э t М bh \ bh } dh Ne. \ b t bh / + — [Pei + ZPen + P {p + Pe + QB (O 2 ) + Q b (N2) + Qk (O 2 ) + M n + Q k (N 2 ) + G3( ° ) + Qi(O)] . (6.51) Уравнения неразрывности ионов и теплопроводности ионов и электро­ нов имеют тот же вид, что и уравнения (6 .31 )-(6 .33 ) в разд. 6.2, а уравне­ ние движения ионов (6.49), в отличие от использовавшегося в предыдущих задачах упрощенного уравнения, содержит члены, описывающие силы инер­ ции и вязкости. Обозначения большинства входящих в систему уравне­ ний (6.48)—(6.51) величин уже использовались ранее, наряду с ними используются следующие обозначения: / —угол наклона магнитного поля; ц - коэффициент вязкости ионов; \ і0, \ е0 - коэффициенты теплопровод­ ности ионов и электронов в продольном направлении. Коэффициенты вязкости и теплопроводности, входящие в рассматривае­ мые уравнения, взяты на основании выражений тензора вязких напряжений ионов и векторов тепловых потоков ионов и электронов из [53], при­ чем при выводе коэффициентов вязкости и теплопроводности ионов ц и Л;о учитывались только упругие столкновения ионов между собой, а при выводе коэффициента теплопроводности электронов \ е0 учитывались упругие столкновения электронов как между собой, так и с нейтральными частицами. В описываемой задаче, в отличие от предыдущей, входящая в правую часть уравнения неразрывности скорость ионообразования <2/ считается сос­ тоящей из трех частей: где Qo> Q i . как и раньше, —скорости ионообразования за счет фотоиони­ зации и ударной ионизации авроральными электронами, a Q2 - скорость ионообразования за счет ударной ионизации авроральными протонами, которую мы вычисляем по предложенному в [54] и развитому в [55] методу. Кроме того, скорость ионообразования за счет фотоионизации Q0 в описываемой задаче рассчитывается исходя из данных о солнечном спект­ ре в диапазоне 40—1026 А и сечениях ионизации и поглощения, как и в [20], при этом сечения фотоионизации и поглощения для рассматриваемых сортов нейтральных частиц берутся такими же, как в [56], где они получены на основании данных [57]. Потоки солнечного излучения в отдельных линиях как функции параметра 0>7 задаются по предложенному в [58] способу. Так как в зимних условиях полярной ионосферы и на ночной неосвещенной стороне прямое солнечное излучение отсутствует, к рассматриваемой вели­ чине Qo добавляется дополнительная скорость ионообразования за счет ионизации радиацией, резонансно рассеянной геокороной Земли, величина добавочного ионообразования задается в соответствии с [59]. Скорость Qi - Qo + Qi + Q i , (6.52) 149