Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

Было установлено, что положение горловины зависит от ориентации By -компоненты ММІІ [56—58]. Картина ионосферной конвекции может быть рассчитана по данным о по­ перечных возмущениях геомагнитного поля, которые связаны с продольны­ ми токами [59, 60]. Эти расчеты выполнены для летних условий. Получено, что независимо от знака Ву плазма проходит через горловину в полярную шапку в 10-14 MLT. При Ву > 0 плазма движется на запад, а при Ву < 0 - на восток. Конвекция на границе полярной шапки максимальна утром при і у > 0 и вечером при Ву < 0. Расчеты электрических полей проводились также в работах [47,61—63]. 1.6. Продольные токи Существование продольных токов было предсказано Биркеландом [64]. Длительное время оставалось неясным, какая часть токовой системы вы­ зывается продольными токами, а какая ионосферными. Прямые измерения на ИСЗ и ракетах позволили уяснить роль продольных токов в осуществле­ нии связи магнитосферы с ионосферой и атмосферой [65]. Оценки продольных "Токов чаще всего делаются на основании измерения магнитного возмущения, перпендикулярного к В, которое вызвано про­ дольными токами. Для определения физической природы продольных то­ ков, т.е. их носителей, следовало бы измерять величины положительных и отрицательных зарядов, их распределение по питч-углам и энергиям. Однако такие измерения являются весьма сложными. На спутнике Триад было получено усредненное распределение продоль­ ных токов для Северного полушария [65]. Они наблюдаются в трех облас­ тях [ 66 ]. Первая область (1) расположена вдоль полярной шапки авро- рального овала. Здесь токи втекают в ионосферу в первой половине суток (00—12 ч) и вытекают из нее во второй половине суток (12—24 ч). Наи­ большей величины токи достигают в 08 и 16 ч местного времени в возму­ щенных условиях, тогда как в спокойных условиях это 10 и 14 ч. Это высо­ коширотная зона продольных токов. Вторая область (2) —низкоширотная, в которой продольные токи вте­ кают в ионосферу в предполуночные часы и вытекают из нее в послеполу- ночные. Это зона в ночные часы тесно примыкает к высокоширотной зоне и смещается от нее в более низкие широты в дневные часы. Втекающие токи максимальны в 22 ч MLT, а вытекающие в 2—3 ч MLT. В третьей (3) зоне (приполюсной) в послеполуденные часы токи втека­ ют в ионосферу, а в предполуденные вытекают из нее. В полуденные часы наблюдаются токи обоих направлений. Токи низкоширотной зоны генерируются внутри магнитосферы в облас­ ти ускоренной авроральной радиации, а токи в зонах высокоширотной и приполюсной проектируются вдоль магнитных силовых линий вблизи маг­ нитопаузы или, точнее, вблизи полярного каспа. В полуночном секторе (22—24 LT) видны три слоя токов. Это область разрыва Харанга, а токи соответствуют наложению двух типов и здесь невозможно разделить зоны 1 и 2. При увеличении магнитной возмущен- ности область, занятая током, расширяется и смещается к более низким широтам. Такая же система токов имеется, по данным спутника Триад, и в Южном полушарии [67].