Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

г, км 400 ' z f f * f / J Z 4 f i t JOO ZOO Рис. 6.16. Результаты расчетов для условий, когда крупномасштабные электрические поля отсутствуют ZOO JOO т о ZOOO fK уравнения движения ионов (6.34). Это увеличение значений V] приво­ дит к возрастанию роли фрикционного нагревания, описываемого вторым слагаемым в правой части выражения (6.35) и обусловленного большим различием скоростей ионов и нейтрального газа. Именно фрикционным нагреванием объясняется увеличение значений Т( при увеличении концент­ рации заряженных частиц. Оказывается возможной даже такая ситуация, когда за счет фрикцион­ ного нагревания в верхней части рассматриваемой области высот значе­ ния Tj, полученные при меньших Тп, превышают значения Г,-, полученные при больших значениях Тп (рис. 6.16, а). Это происходит из-за того, что при первом варианте Тп скорость V ? достигает вверху больших значений, чем при втором варианте Тп, что,по-видимому, является следствием умень­ шения частот столкновений между ионами и нейтральными частицами с уменьшением значений Т „ , пропорционально которым уменьшаются значе­ ния концентраций нейтральных частиц. А частота столкновений ионов с нейтральными частицами пропорциональна концентрации последних. При рассмотрении представленных на рис. 6.16 результатов не могут не обратить на себя внимания следующие факты. При возрастании кон­ центрации заряженных частиц температура электронов, полученная при меньших Тп, становится больше, чем Т е , полученная при больших Тп выше примерно 300 км. Этот факт кажется удивительным, так как главный источник тепла для электронного газа —приток тепла за счет фотоиониза­ ции Р<р —практически не зависит от Т п, поэтому при одинаковых Nt зна­ чения Те должны были бы быть меньшими при меньших Тп (пропорцио­ нальный ( Те — Тп) сток тепла в уравнении теплопроводности электронов (6.33) имеет большую абсолютную величину при меньших Тп) . Однако расчеты показали, что это не всегда осуществляется и кривые 5 и 6 на 142