Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

На рис. 6.15 приведены два варианта используемых в расчетах высотных профилей задаваемых температур нейтралов и соответствующих им сум­ марных концентраций нейтралов, причем в первом варианте экзосферная температура Т„ равна 1200 К, а во втором - 1500 К. Используемые в расчетах высотные профили концентраций заряженных частиц приведены на рис. 6.13. Рассмотрим сначала результаты расчетов первого этапа для условий, когда крупномасштабные электрические поля отсутствуют. Результаты расчетов, полученные с использованием первого профиля концентрации заряженных частиц (см. рис. 6.13), приведены на рис. 6.16,а, где кривые Z, км Ш Рис. 6.15. Профили задаваемых вели­ чин, используемые в расчетах jao 1 ,2 — температуры нейтрального газа; 3, 4 — соответствующие им суммарные концентрации нейтрально- го газа 0 1, 3, 5, являются высотными профилями температур Тп, Тіг Те соответст­ венно для первого варианта задаваемой температуры нейтрального газа, когда Т„ = 1200 К, а кривые 2 4 , 6 являются высотными профилями тем­ ператур Т№Т{, Те соответственно для второго варианта задаваемой темпе­ ратуры нейтрального газа, когда Т£ = 1500 К. На рис. 6.16, б и в приведены аналогичные результаты расчетов, полученные с использованием соответст­ венно 2-го и 3-го профилей концентрации заряженных частиц рис. 6.13. Видно, что в каждом из просчитанных вариантов значения температур выше 200 км удовлетворяют условиям Т „ < Т , < Т е , причем превышение Т{ над Тп, т.е. величина (Т{ — Тп) , возрастает с высотой, так же как и превышение Те над Тп, т.е. величина (Те - Тп) , выше пример­ но 200 км. Легко заметить из рис. 6.16, что выше 200 км при одинаковых Т„ значения Те и Т і оказываются большими при больших значениях концентрации заряженных частиц. Увеличение значений Те при увеличении концентрации заряженных частиц объясняется тем, что при этом увеличились значения входящей в правую часть (6.33) и определяемой выражением (6.36) вели­ чины Рц, — скорости притока тепла к электроннному газу за счет фото­ ионизации, т.е. источника тепла. Поскольку в уравнение теплопроводности ионов (6.32) величина Q0 не входит, то причину прослеженного на рис. 6.16 увеличения значений Т( при увеличении концентрации заряженных частиц нужно искать в других механизмах. Оказывается, что при переходе от третьего ко второму и первому профилям концентрации заряженных частиц (см. рис. 6.13) на высотах, больших примерно 300 км, возрастают значения вертикальной скорости заряженных частиц V] , которая определяется из упрощенного WOO ГО* ГО70 W ’2 К см 3 141