Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

Знать распределение электрического поля в области дневного полярного каспа особенно важно, так как именно в этих областях энергия солнечного ветра непосредственно передается в ионосферу. В [43] обобщены данные по измерению электрического ііоля в авроральных широтах на дневной стороне. Электрические поля измерялись на спутниках, баллонах, а также с помощью установки некогерентного рассеяния. Представляет интерес вопрос, где происходит обращение конвекции от солнечного к антисолнечному (в дневном секторе). Согласно модели Хеппнера [40], направленный на полдень поток плазмы может входить в область полярной шапки и затем становиться антисолнечным в любое местное время между утром и вечером. В модели [44] антисолнечный конвективный поток в полярной шапке будет входить в область, распо­ лагающуюся вблизи местного магнитного полдня только в пределах нес­ кольких часов. Эта область была названа горловиной, известно, что в ней электрическое поле очень нерегулярно. Измерение дрейфовой скорости ионов на спутнике АЕ-С, результаты которого приведены в [45 -47 ], были использованы для определения кривых электростатических потенциалов. Спутник АЕ-С измерял также электронную и ионную температуры и плотность, состав нейтрального газа и потоки энергичных частиц. 1.5. Модели электрических полей Наиболее простая модель электрического поля представлена в [48]. Считалось, что в экваториальной плоскости магнитосферы напряженность электрического поля порядка 0,3 МВ/м и направлена с утра на вечер. Систе­ ма конвекции плазмы получена проектированием этого поля вдоль маг­ нитных силовых линий с учетом поля коротации. Конвекция характери­ зуется однородным течением плазмы через полярную шапку. Застойная точка образуется на меридиане 18 ч. Полуэмпирическая модель, развитая в [34, 49], учитывает влияние ^-компоненты ММП. Конвекция в поляр­ ной шапке считается однородной. В ночных условиях эта модель расходится с данными измерений, а в дневных она хорошо отражает реальную картину. В [50] разработана модель электрического поля для магнигоспокойных и магнитовозмущенных условий. Там же представлена модель одновихревой конвекции в полярной шапке, которая зависит о т В у-компоненты ММП. В работе [51] эта модель нашла дальнейшее развитие. Расчеты электрическо­ го поля проведены также в работе [52]. Наиболее распространенной и пол­ ной эмпирической моделью электрического поля является модель Хеппе- нера [33, 40], построенная по данным измерений на спутнике ОГО- 6 . В этой модели были отобраны четыре типа распределения электрического поля в направлении утро—вечер. В [53] приведены результаты измерения элект­ рического поля в разрыве Харанга. Измерения на спутнике АЕ-С скорости ионного дрейфа [54, 55] показа­ ли, что на дневной стороне в области дневного каспа конвекция в полярную шапку происходит через узкую горловину, как это было уже показано вы­ ше. После прохождения горловины плазма движется вдоль границы поляр­ ной шапки, а не через полярную шапку. Таким образом, эти эмпирические данные существенно изменили картину конвекции. 10