Жеребцов Г.А. Физические процессы в полярной ионосфере. Москва, 1988.

динатах геомагнитная широта —местное геомагнитное время. Ось х рас­ сматриваемой прямоугольной системы координат направлена вдоль гео­ магнитного меридиана на юг. ось у — вдоль геомагнитной широты на вос­ ток , ось z —в зенит. Задача решалась для высот 100—420 км. Ионосфера считалась горизонтально-слоистой (т.е. ее параметры зависят только от высоты z и времени t ) и состоящей из нейтральных частиц О, 0 2, N2, положительных ионов СГ и электронов е. Высотная зависимость концентраций нейтральных компонент и температура нейтрального газа Тп задавались так же, как и выше, т.е. вертикальными движениями нейтраль­ ного газа пренебрегалось, а горизонтальные составляющие нейтрального ветра на рассматриваемых временных отрезках считались неизменными и имеющими вид m , V*n (z) = 2 ak(z - zH)/(zB - zH)fe, k=° (6.29) m . Vy (z) = 2 bk(z - zH)/(zB- zH)k, k = 0 где коэффициенты ak и bk задавались такими, чтобы определяемые ими ве­ личины V* и Ѵуп имели вид, который получается в результате решения пре­ дыдущей задачи для условий описываемой задачи. Считалось, что соблюда­ ется условие квазинейтральности (6.2), а также выполняется условие ам­ биполярности движения электронного и ионного газа (6.3) при отсутствии вторгающихся корпускулярных потоков. При наличии же вторгающихся авроральных электронов, вектор потока которых обозначим через F, ско­ рости ионного и электронного газов считались связанными соотношением Ѵе =Ѵ, —F /N t, (6.30) выражающим равенство нулю плотности электрического тока. Поле поля­ ризации учитывалось аналогично [2], как это делалось в предыдущей задаче. С учетом сделанных предположений и упрощений уравнение неразрыв­ ности ионов, уравнения теплопроводности ионов и электронов, а также уп­ рощенное уравнение движения ионов с опущенными силами инерции и вяз­ кости могут быть записаны в виде (6.31) (6.32) ЪЫе + VZ— - ] Те + е \ > + P ip + P e + G b ( 0 2 ) + G b ( n 2 ) + < 2 к ( 0 2 ) + + G k (N2) + бэ(Р ) + бт(О)] , 126 (6.33)