Зарницкий, Ю. Ф. Самофокусировочная стабилизация и структура спектра авроральных неоднородностей / Ю. Ф. Зарницкий ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-86-08-51. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1986.

'зависимо от механизма перекачки, не ограничен фазой первоначального роста амплитуды Ее (постоянного электрического поля в ионосфере). В рассматриваемой модели он должен наблюдаться и во время его спада ния, а тэкке поворота. Например, если Е 0 уменьшится скачком, то дол жен автоматически сузиться йонус линейной генерации по ракурсному и азимутальному углу. Тем самым, ранее стабилизированные ФБ волны (с фазовой скоростью V p « Cs ) оказываются за его пределами и поэтому быстро затухают. Это влечет за собой возврат к начальаой стадии рас качки ФБН. Нарастающие волны с большими фазовыми скоростями Vp - 1 'co s 0 обеспечивают возникновение на этом этапе сильно смещенной по частоте спектральной компоненты. Для одного из таких событий продол жительность существования этой компоненты ПГ = in {Амн / А наи) (см.рис.14) составила около 17 мсек /4 3 /. За это время ее мощность возросла в 3,1 раза. Согласно линейной опенке (высстэ генерации b = = 105 км) степень возрастания должна составлять 4 ,2 раза. Хотя точ ное значение высоты области рассеяния в эксперименте неизвестно, мож но говорить о неплохом согласии с имеющимися данными спектральных изнеренийЪ'р=900 м/с иС5=440 м/с. После достижения порога вторичной неустойчивости (по амплитуде первичных волн) они,за счет нелинейных процессов,быстро исчезают, а взамен формируется стационарная эверго- содержзщая область уже на новой границе конуса генерации, при этом фазовая скорость опять возвращается к прежнему своему значению Эволюция формы углового спектра и соответствующее изменение величины доплеровского сдвига схематически изображены на рис.13. Приведенные выше соображения легко обобщить на случай поворота вектора Е 0 . По скольку нестапионарность Ее довольно чзсто присутствует в условиях аврорального электродкета (особевно в утреннем сектора), то указан ный эффект может быть, б принципе, использован в диагностических це л ях для возврата к методике Гринвальда определения ионосферного электрического поля. 4. ВТОРИЧНАЯ НЕЛИНЕЙНАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ ФБ ВОЛН Рассмотрим далее самофокусировочную неустойчивость, как один из возможных механизмов нелинейной перекачки энергии волн в область не нулевых ракурсных углов. Возникновение вторичной неустойчивости можно представить, в це лях наглядности, как неустойчивость первичной волны относительно длинноволновой модуляции вдоль магнитного поля. Яри этом развитие первичной (ФБ) неустойчивости блокируется на пороге вторичной неус тойчивости. Ясно, что первичная волна, возбуждаемая при малых К , 16