Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

Из рис. 4 . 1 0 , а видно, что для Е <■ 5 0 эВ результаты [ 1 4 0 ] легли несколько ниже результатов всех остальных экспериментов. Однако, как и в случае возбуждения триплетов, результаты [ 1 4 0 ] следует считать более достоверными. В области энергий Е ^ ІО О э В было проведено два эксперимента [ 1 4 9 , 1 5 0 ] , данные которых находятся в хорошем согласии. Несмотря на это, имеется некото рое основание считать, что полученные результаты несколько пре вышают истинные значения СВ данного терма в указанной области энергий. В [ 1 4 9 ] измерялись СИ системы полос Лаймана-Берджа- Хопфильда ( а 1Пу-*Х 2 7д-)» В СИ могли вносить вклад каскадные переходы с термов ссн27^ и іО ^ ^ .В в и д у недостаточного разрешения аппаратуры в пик спектра энергетических потерь в районе 9 эВ могли вносить свой вклад, считавшийся несущественным, термы а '^ и и U)1J U . Сечения возбуждения Ш^Аи и a! Z u рассмотрены в [ 1 4 0 ] . В [ l 3 2 , 1 4 о ] имеются данные о СВ состояния а " ■ В области Е 2 5 эВ результаты работ [ 1 3 2 , 1 4 0 ] хорошо согласуются (см. рис. 4 . 1 0 ) , но с увеличением энергии различие между ними достигает фактора два. Теоретический расчет СВ данных термов [ 1 3 5 ] не согласуется с экспериментом [ 1 4 9 ] при £ > 2 0 эВ . Следует отметить, что данные некоторых экспериментов, например [ і 5 2 ] , оказались завышены вследствие использования неверной нормировки (см . 1 . 2 .4 ) , на что было указано в работе [ 1 4 ] . Новые эксперименты, например [ 1 4 , 1 5 3 ] , показывают согласие полученных данных между собой и с данными теоретических расче тов [ 1 5 4 ] , с последними - при энергии £ выше 3 0 эВ. Возбуждению рассмотренных выше синглетных состояний соответ ствуют оптически запрещенные переходы с А В = О, Поэтому ана литические аппроксимации СВ данных термов предлагаются в виде ( 2 . 3 0 ) с Т< = 1 . Параметры аппроксимации представлены в табл. 4 . 1 3 . Дифференциальные сечения возбуждения синглетных состояний аппроксимированы по данным [ б ] . Коэффициенты аппроксимации а 1Па- представлены в табл. 4 . 1 4 , Ій1А и - в табл. 4 . 1 5 , — в табл. 4 . 1 6 , Ъ1пи, ЬМ27и+, е '12 ^ , С 1Л и , 0<Ли, M l -В табл. 4 .1 7 . 4 . 5 . Ионизация Ng. 4 . 5 , 1 . Суммарное сечение ионизации. Ионизация молекулы азо та электронным ударом представляет собой один из самых эффек тивных каналов диссипации энергии электронного пучка в ионосфере в области энергий Е > ІОО эВ [ 1 2 7 ] . Данный процесс является основным источником потоков вторичных электронов в не освещенной Солнцем ионосфере и тем самым определяет профили электронной концентрации. В свою очередь потоки электронов иони зационного каскада ответственны за целый ряд эмиссий, регистри руемых в спектрах полярных сияний. Кроме того, образованные в процессе ионизации возбужденные ионы ( N д. ) представляют при распаде источник интенсивных полос первой отрицательной системы и системы Мейнела. 89