Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

стояний С І7ц и В Яд. аппроксимированы формулами (2.23) с коэффи циентами, приведенными в табп. 4.11 и 4.12. На примере терма B3JJq проведем сравнение СВ электронных термов с измерениями СИ первой положительной (1 PG ) системы попос. Сечение излучения перехода V - 3, V>' - 1) системы 1PG изображено на рис. 4.9, б. Форма кривых энергетической з а висимости СИ и значения в основных .максимумах, полученные в работах {3129, 139], хорошо согласуются друг с другом, значения СИ в первом максимуме дпя всей системы 1PG составляют 0.615* хЮ-16 и 0.64-10“!® см^ при Е •ss-ll эВ . На рис. 4.9, а штрих- пунктирной пинией показано СИ по данным работы £129]. При дан ной энергии вклад в СИ вносят как прямое возбуждение В^Пд, так и дипол^>но разрешенные каскадные переходы с термов Ѵ/^А^, СЯП и и В'327Ц.СИ с терма С^ГГи дпя колебательных переходов 0 -0 , 0-2 показано на рис. 4.9, в. Ввиду близкого расположения потенциальных кривых В и И/ тер мов возможны взаимные переходы между ними, В""И/. Как обсуж дается в работе ГіЗб], при аврорапьных условиях интенсивность системы 1 / / —* 3 должна быть на несколько порядков выше интен сивности переходов B —*W и по порядку близка к интенсивности IPG системы. Однако в лабораторных условиях системы S -*■И/ и 1 А/~^~В проявляются с близкими интенсивностями, и авторы ра боты [136^] связывают данный факт с сильной дезактивацией терма IV. Поэтому при сравнении результатов лабораторных измерений можно считать, что терм 1Д/^/и не вносит существенного вклада в СИ системы 1 PG и первый пик в СИ формируется только за счет прямого возбуждения терма В 2П а и каскадного перехода с терма В ' * І 7 ' . 4 На |эис. 4.9, а прерывистой пинией показана сумма СВ термов в % ,В 3Г ~ , С3П и иіЯ27*. Сумма данных СВ хорошо описывает экспе риментальные результаты СИ в области энергий, больших 12 эВ , однако различие в области первого пика достигает фактора два. Со гласия в этой области можно добиться, если предположить, что мак симум СВ терма В3Пд локализован при энергии 11 эВ и достига ет величины 1.8 (рис. 4.9, а, точка). В этом случае имеется удовлетворительное согласие с СИ, полученными в [129, 139] (рис. 4.9, а, сплошная пиния). Поэтому мы произвели аппроксимацию СВ терма В П д с учетом данного изменения (модифицированного СВ). 4.4 .2. Сечения возбуждения и излучения сингпетных состояний. В отличие от триппетных состояний сингпеты делятся на две груп пы, соответствующие дипольно разрешенным и запрещенным пере ходам с основного уровня. Многочисленные исспедования электрон ного рассеяния и измерения ультрафиолетового поглощения (порядка 100 нм) показали, что мопехупярный азот имеет целый ряд диполь но разрешенных переходов с общим сечением порядка 2.8 •Ю- *®см2. В работе [ 143] предполагалось, что 16% поглощенной в аврораль- ной зоне энергии электронов идет на возбуждение этих состояний и, следовательно, должно проявиться в излучении в интервале 9 0 .0 - 110.0 нм. Тем не менее измерения показали, что данная область 85