Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

следуемым термам, тот вклад, который вносит возбуждение колеба тельных уровней бпизКолежащих электронных состояний [132]. Это привело к значительному завышению абсолютных значений СВ и сдвигу областей локализации их максимумов в сторону меньших энергий. Аналогичное отличие от результатов работы [140 ] показы вает СВ для терма А 27и [ іЗ З ]. В данном случае это связано с трудностями выделения вклада каскадных переходов со всех выше лежащих уровней. Поэтому наиболее достоверными для термов А в % , с * п к » е % : по-видимому, следует считать СВ, полученные в работе [140], в которой использовалась установка с лучшим раз решением, а сама методика эксперимента позволила более строго, чем в [133], выделять вклад каскадных переходов. Среди рассмотренных выше триплетных термов сечение возбуж дения Е уровня вблизи порога носит ярко выраженный резонанс ный характер. Экспериментально резонансная часть СВ была полу чена авторами работы [1 3 4 ]. Существование резонансной и нере зонансной частей СВ терма Е [134, 140] находит косвенное подтверждение и в работе [137 ], в которой исследовался вклад терма E^ZSn- в заселенность с зп и состояния. Сечения возбуждения термов IW%JU, В'3^ , й^Пи , M l (2) представлены в работах [140, 141] и приводятся на рис. 4.8. Тер мы, обозначенные М 1 и /V/ 2, являются неотождествленными уров нями с порогами возбуждения 13.6 и 13.4 эВ [ 141]. Результаты теоретического расчета СВ для терма И/^4ц [ і3 5 ] находятся в пло хом согласии с экспериментальными данными. + ^ Непосредственные измерения СВ для термов!) и ме тодом регистрации спектра энергетических потерь рассеянного пучка электронов отсутствуют, В работе [131] были приведены результаты теоретического расчета СВ для D 327u уровня. Однако в [131] считается более верным абсолютное значение в максиму ме СВ, оценка которого была сделана в [ 128]. Поэтому на рис. 4.8 приведены данные [181 ], нормированные к величине сечения, равной 3.1 •10“1® см^ [1 2 8 ]. Оценка СВ для т ерм а !) по дан ным о СИ для системы полос 4-PG [139, 142] дает значение 2 -10- !® см2. Учитывая тот факт, что и з-за слабой ин тенсивности регистрируемых эмиссий [ 139 ] наблюдались не все полосы, согласие результатов [139, 142] и [128 ] можно считать удовлетворительным. Для оценки СВ терма С'йП и можно восполь зоваться только результатами измерения СИ системы полос G ~ K ( С'йП -+В3Па ) [139, 142]. Рис. 4.8 демонстрирует СВ для тер ма С'^Пи t рассчитанное в предположении отсутствия каскадных переходов с вышележащих термов и одинаковой формы энергети ческой зависимости СИ для всех излучаемых полос данной системы. Параметры для аналитической аппроксимации интегральных СВ всех рассмотренных триплетных термов даны в табп. 4.6, парамет ры для расчета дифференциальных СВ состояния /1 3^7и - в табл. 4.7, Е^27„ - в табл. 4.8, F3IJ и G3/ 7 - в табл. 4.9, Ѵ/^Ац— в табл. 4 .1 0 . 9 6 Заказ 1697 81