Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

Определение (1.1) относится к рассеянию на одном изолированном центре; в случае рассеивателя плотности уЭ правую часть (1.1) следует разделить на р . Дифференциальное сечение у п р у г о г о рассеяния o is g^^/cč£2 соответствует процессу, в котором начальное состояние і совпа дает с конечным f . Сечение (1.1) имеет размерность площади, деленной на телес ный угол; там, где это особо не оговаривается, будут использованы атомные единицы: |г = В = т ~ 1, единица сечения ctg / с р , где а 0 = 5.2918-10-9 см - боровский радиус; в большинстве графи ков для сечений будут использованы единицы см^; а 2, = 2.8003 X X10-17 см2. 0 В настоящей работе будут рассматриваться процессы рассеяния неполяризованных пучков на неориентированных мишенях, система электрон + мишень будет обладать аксиальной симметрией, и с е чение рассеяния можно считать зависящим только от одной угловой переменной Q , поэтому зависимость от у? в дальнейшем мы будем опускать. Заметим также, что индекс п в формуле (1.1) будет употребляться только в тех случаях, когда в этом возникнет необходимость. Отметим, что формула (1.1 ) связана с эксперимен тальным определением величины сечения; теоретически сечение рас сеяния определяется через величину, называемую амплитудой рас сеяния (см . 1.4). Для экспериментального определения величины сечения (1.1 ) тре буется монохроматический (точнее, монокинетический), т.е. обла дающий минимальным разбросом по энергии, пучок частиц. Чем вы ше степень монохроматизации пучка, тем более тонкую структуру можно различить в энергетической и угловой зависимостях диффе ренциального сечения. Степень монохроматизации в современных экспериментах составляет 0.02-0.04 эВ. Следует отметить экспе риментальную трудность отделения рассеянных частиц от нерас сеянных при углах рассеяния, близких к нулю или к 180° £ 2 ]. Обыч но значения сечения рассеяния в таких областях углов рассеяния получают экстраполяцией функции ( Ѳ ) из эксперментально a Q доступных областей. Если сечение рассеяния зависит от энергии слабо, то можно оп ределять его значение при значительном разбросе по энергии в па дающем пучке, получая усредненную величину: — Е+ДЕ/ 2 № - Ѵ е , 0 ) = — С ^ - U \ Q ) d E r, ( 1. 2) I d S i ) А Е J dS2 4 7 Е - Л Е / 1 где А Е - интервал усреднения. Во многих экспериментах по исследованию неупругих процессов изучается спектр энергетических потерь неупруго рассеянных элект ронов, интенсивность которого пропорциональна двойному дифферен циальному сечению рассеяния: 6