Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

Еу- 2.3 эВ, видимая ширина резонанса в упругом сечении со ставляет 1.2 эВ. Данный резонанс определяет поведение и величи ну сечения упругого рассеяния, колебательного и вращательного возбуждения в диапазоне энергий 1-5 эВ . Поскольку время жиз ни резонанса V сравнимо с периодом колебаний ядер молекулы М2 , в структуре энергетической зависимости сечения проявляется интерференционная картина, известная под названием „явление бу меранга", что видно, например, из рис. 1.8. 2. 2 + -резонансы, проявляющиеся в упругом рассеянии как один широкий резонанс при энергии 5-11 эВ. Другие, не столь заметные резонансы перечислены в обзоре [ 4 ] . 4.2. Упругое рассеяние, транспортное и суммарное сечения Упругое рассеяние рассмотрено в последнее время в теоретичес ких [111-117] и в нескольких экспериментальных работах [ 1 1 8 - 120]. Поскольку основные экспериментальные результаты по с е чению упругого рассеяния, суммарному и транспортному сечениям уже получены в прошлые десятилетия и новые эксперименты лишь подтверждают их, современное исследование упругого рассеяния на азоте направлено на изучение структурных особенностей в сечении рассеяния, требующее повышенной разрешающей способности аппа ратуры. Этим объясняется относительно небольшое число экспери ментальных работ по данному вопросу. С другой стороны, молеку ла азота представляет собой хороший объект (после молекулы во дорода) для проверки различных методов теории резонансного рас сеяния, поскольку азот является сравнительно простой молекулой, проявляющей резонансную структуру при низкоэнергетическом рас сеянии электронов, не требующей учета релятивистских эффектов в теории. Поэтому в последнее время появилось значительное чис ло теоретических работ по данному вопросу, в большинстве из ко торых рассмотрена резонансная структура в сечении рассеяния [1 1 3 - 117]. Энергии электронов в [113-117] не превосходили 30-50 эВ, в работах [ i l l , 112] рассмотрено рассеяние электронов при боль ших энергиях, до нескольких килоэлектронвольт. Энергетическая зависимость интегрального сечения упругого рассеяния вместе с суммарным сечением неупругих процессов изображена на рис. 4.2. Из данного рисунка следует, что сечение упругого рассеяния превосходит по величине суммарное сечение всех неупругих процессов при £ : < 2 0 0 э В , причем в интервале энергий 30-100 эВ величины <3^ и различаются на несколь ко порядков. Как отмечено в 4.1, характер и величины сечений упругого рассеяния, колебательного и вращательного возбуждения молекулы N ^ при низкоэнергетическом рассеянии электронов определяются резонансами, связанными с образованием квазистационарных с о - 70