Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

Т а б л и ц а 3.3 Параметры для расчета дифференциального сечения упругого рассеяния на атомарном кислороде: для £ < 1 0 0 эВ - по формуле (2.23), для Е ^ЮО эВ - по (2.25), для £ = 500 эВ - по (2.14), 10“ 16 см2/ср Е , эВ ао °2 а з а 5' oL С 5 -0.983 2.873 -0.167 -3.017 0.739 0.119 - - 10 -1.253 3.602 0.369 -5.444 0.988 2.326 - - 20 -1.903 3.249 3.467 -7.179 -1.328 4,140 - - 45 -3.771 2.079 7.667 -4.847 -3.683 3.177 - - 100 -4.418 0.796 8.054 0.589 -3.898 0.285 11.054 260.0 500 - - - - - - 20.737 38,53 [8 4 -9 2 ]. В работе С84] впервые в смеси газов 0 а и О I в полученных спектрах энергетических потерь рассеянного пучка элект ронов выделены пики, отождествленные с состояниями 3/S° и 5 атомарного кислорода. Измерения были проведены дпя электронов с энергиями от 100 до 500 эВ и представлены в терминах обобщен ных сил осцилляторов. Однако незначительный по протяженности интервал углов, в котором измерялся рассеянный пучок электронов ( ^ 1 ° ) , не позволяет использовать полученные данные для надеж ного определения интегральных сечений без привлечения теоретичес ких предположений о характере углового рассеяния. В [іэД пред лагаются результаты абсолютных измерений сечений излучения (СИ) эмиссий 130.4 нм ( 3 £ ° - 3 Р ) и 135.6 нм ( 5£ > ° - 3 Р ) дпя электронов с энергиями от порога возбуждения до 300 эВ. Полу ченные СИ были использованы для непосредственной оценки сечений возбуждения (СВ) ^ 5 ° и SB ° состояний 0 I. Поскольку эксперимент не позволял определить величину вклада каскадных переходов в з а селенность данных термов, полученные результаты можно рассмат ривать только как верхнюю оценку соответствующих СВ. Сечение возбуждения состояния в максимуме, локализованном при 20 эВ , составляло 0.53-10“^® см 2 (+40%). Максимум СВ s&° состояния был локализован при 15 эВ и составлял 0 .85-10- ^® см 2 ( + 50%). При этом результаты для СВ терма 0 , соответствующего опти чески дипольно запрещенному переходу, были подвержены наиболее сильным изменениям в процессе повторения эксперимента. Рис. 3.5а демонстрирует данные, полученные в [8 5 ]. Ввиду отсутствия достаточного количества экспериментального материала большое значение приобретают результаты теоретичес ких расчетов СВ атомарного кислорода, В работе [ 8 6 ] для расчета СВ 3 Я 3 5 0 состояния был использован квазиклассический метод прицельного параметра. Полученное в ней СВ достигало максимума при Е - 42 эВ , что плохо согласовалось с экспериментальным р е- 4 Заказ 1697 49