Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

вероятность распада резонансного состояния в начальное состояние, в возбужденное состояние мишени, причем + 1^^ =Г . 2,4.2. Дифференциальное сечение. Угловая зависимость усред ненного по вращательным состояниям дифференциального сечения резонансного рассеяния в случае одного изолированного резонанса определяется симметрией резонансного состояния, а также кванто выми числами Л - і и начального и конечного электронного со стояния мишени. В работе [7 0 ] показано, что дифференциальное сечение резонансного рассеяния на гомоядерной молекуле и в опреде ленных случаях на атоме имеет следующий вид: j (і") L c i f ( E ) Z a bc o z l ( B ) . (2.38) Можно представить ot также в виде линейной комбинации полиномов Лежандра Р ( со& В ). Верхний предел суммирования в формуле (2.38) равен Л. либо А -1 , где А - значение проекции суммарного орбитального момента электронов системы мишень + + рассеиваемый электрон на выделенное направление, например на ось молекулы в случае рассеяния на молекуле. Коэффициенты выражаются через 3j - и 6 j -символы, зависящие от номеров пар циальных волн электрона в разложениях волновых функций началь ного и конечного состояний и от орбитального момента, переданно го молекуле. Заметим, что, согласно формуле (2 .38 ), дифференци альное сечение резонансного рассеяния факторизуется на энергети ческую и угловую части: j ~0") ГтЛ = 6 i f ( е ) У ( Ѳ ) . (2.39) Вид угловой зависимости V (Ѳ), входящей в формулу (2 .39 ), для некоторых низкоэнергетических резонансов приведен в табл. 2.3. Угловая часть Y ( Ѳ ) нормирована, как Г = 2. Для узких резонансов значение энергии, входящее в табл .2.3, взято в центре резонанса. В табл. 2.3 начальным состоянием ми шени во всех случаях является основное состояние. Заметим, что формулы для угловых зависимостей дифференциальных сечений, при веденные в табл. 2.3, справедливы только в области резонанса, т .е. для энергии Е г ~Г /2. < Е^- Е-^+Г/2 , . Кроме того, в табл. 2.3 приведены усредненные по вращательным переходам угловые зави симости дифференциальных сечений в случае колебательного возбуж дения молекул. Как показано в работе [ 7 2 ] , при сравнении этих зависимостей с данными эксперимента надо обращать внимание на разрешающую способность аппаратуры, с помощью которой выпол нен эксперимент. Данное обстоятельство объясняется тем, что, согласно формуле ( 1. 5) , при высокой разрешающей способности из меряется сечение конкретного колебательно-вращательного пере хода, а при низкой разрешающей способности - сечение, усреднен ное по вращательным переходам, а эти два сечения рассеяния мо гут иметь совершенно разные угловые распределения. 42