Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

d<o а c l Q k £ sin.2, -M- + oi (2.14) Здесь n - 2; С и ct - константы. Формула (2.14) получена для точечного рассеивателя, однако ее можно применять для аппрокси мации сечений рассеяния как на атоме, так и на мопекупе. Учет напичия двух ядер в двухатомной молекуле можно произвести сле дующим образом. Дпя рассеяния на мопекупах при больших энер гиях рассеяния ядра можно считать неподвижными. При помощи приближения независимых атомов [б З ] для гомоядерных молекул получен результат (1 .2 7 ). 2.2.4. Дифференциальные сечения неупругого рассеяния. Диффе ренциальные сечения возбуждения электронных состояний при боль ших энергиях рассеиваемых электронов достаточно хорошо описыва ются приближением Борна (см . 1.3.2), в котором сечение можно выразить через обобщенные сипы осциллятора : i f d Q И/. i f Г К (2.15) ИМ - (2.16) здесь W t f - энергия возбуждения; квадрат переданного пульса, у2 = к\ + к* - 2 . / ^ ^ cos Ѳ , Q - угол рассеяния; £ - энергия рассеяния. В работе [ 6 4 ] обоб щенные сипы осциллятора аппроксимируются следующим образом: а) оптически разрешенные переходы - Fitм ‘ ф о [еіР ( - ' ) +/> щ “ я ( V f ^ ) ] • (2-171 х = б) оптически запрещенные переходы - 1 0 ^ % ) [і ^ft ) T J• (2.18) Дпя возбуждения ридберговских серий величина Ф0 зависит от главного квантового числа іг : где Ф0 = Ф * ( п - § ) Ф - константа; S - квантовый дефект. (2.19) 36