Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989. – 144 с.

ется постоянным в процессе рассеяния и в формуле (2.2 ) не выде­ ляется как отдельная переменная. Результат, аналогичный формуле (2 .1 ), был получен Чангом для сечения, суммарного по конечным вращательным и усредненным по начальным вращательным состоя­ ниям молекулы [ 5 7 3 . В частности, для рассеяния на молекулярном азоте полное сечение рассеяния (Na) <эгоі = 0.237(1.586 + 54.9 к + 31.7 Г Ітък + 8 0 9 k 2 ). ( 2 .3 ) Аналогичная формула получена в [ 5 7 ] и для транспортного с еч е - ния рассеяния на азоте: = 0.237(1.42 + 67.0 к + 31.7 кЧп к + 297 к* ). (2.4 ) Как показано в [ 5 5 ] , результаты расчета по формуле (2 .4 ), в ко­ торой две константы заимствованы из эксперимента, полностью со­ гласуются с данными эксперимента в интервале энергии 0-0.1 эВ. Другие примеры использования низкоэнергетических аппроксима­ ций в случае рассеяния электронов на молекулах см. в [ 5 8 ] . 2.1.2. Дифференциальные сечения неупругого рассеяния. При энер­ гиях рассеяния, близких к нулю или немного превышающих порог возбуждения, в случае неупругого рассеяния парциальные сечения зависят от энергии согласно закону Вигнера: СІ) ^ 1 + 1/2 / .л « в о з б ~ к > k = V 2 t - (2.5 ) Поскольку при малых энергиях сечение рассеяния определяется £ - парциальной волной, угловое распределение будет почти изотропным. По мере роста энергии растет вклад высших парциальных волн. Аналитическая аппроксимация дифференциального сечения упругого рассеяния на атомарном кислороде с учетом всех парциальных волн произведена в работе [ 5 9 ] . Для S - и р-парциальных волн ис­ пользовались полуэмпирические формулы, не противоречащие теоре­ ме Левинсона [ 2 ] , для остальных парциальных волн использовались выражения, полученные в первом борновском приближении дпя рас­ сеяния на потенциале Юкава. 2.1.3. Интегральные сечения неупругого рассеяния. Сечение воз­ буждения электронных состояний атома в околопороговой области зависит от энергии [бО]: S . f (2 .6) Здесь Е - энергия рассеиваемого электрона; Wtf - энергия воз­ буждения. В формуле (2 .6 ) не учтена зависимость сечения возбуж­ дения от квантовых чисел начального и конечного состояний атома, однако такая зависимость обычно проявляется в высших порядках малости по приведенной энергии £ = 1 - \А/^ / Е . Для ионизации пороговое поведение интегрального сечения извест­ но как пороговый закон Ванье, соответствующая ему формула имеет 3 Заказ 1697 33