Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

Из остальных теоретических методов расчета сечений рассея ния наиболее часто используются вариационный ( обычно вариацион ный метод Швингера [ 4 0 ] ) , метод проекционных операторов, алгеб раический и др. 1.4. Особенности рассеяния электронов на молекулах 1.4.1. Адиабатическое приближение. Отличие процессов рассея ния электронов на молекулярных мишениях от рассеяния на атомах связано с наличием в составе молекулы более чем одного ядра. Поэтому в расчетах необходимо учитывать колебательное и враща тельное движение ядер, а также рассматривать возможные диссоци ативные процессы вследствие электронного удара. Появление в волновой функции системы электрон + мишень зависимости от ко ординат ядер молекулы усложняет расчеты по сравнению с атом ными мишенями. Однако существует возможность решать задачу рассеяния только с одной переменной - координатой рассеивае мого электрона, считая ядра неподвижными в процессе рассеяния. Получаемая в результате амплитуда рассеяния f будет зависеть от координат ядер как от параметра: f = f ( Ѳ , R ). Амплитуду рассеяния с учетом движения ядер молекулы можно получить, вы числив матричный элемент от f ( 9 ,R) с волновыми функциями начального и конечного состояний движения ядер: = У . ( 1 . 3 7 ) Здест t>7M , Ь '7 'М ' - начальные и конечные колебательные и вращательные числа, причем считается, что для молекулы примени мо приближение Борна-Оппенгеймера [ 4 і ] . Приближение ( 1 . 3 7 ) носит название а д и а б а т и ч е с к о г о п р и б л и ж е н и я . Оно применимо в случае, когда скорость движения ядер молекулы много меньше скорости рассеи ваемого электрона, или когда энергия рассеиваемого электрона намного превосходит энергию колебательно-вращательного движе ния ядер [ 2 2 ] . Условие применимости адиабатического приближе ния выполняется в области энергий электрона, далекой от порога возбуждения данного состояния [ 4 2 ] . Применение адиабатического приближения дает возможность упростить усреднение по вращатель ным состояниям сечения какого-либо процесса, производимого согласно формуле ( 1 . 5 ) , а именно, указанное усреднение сводит ся к интегрированию сечения рассеяния на невращающейся молеку ле по всем ориентациям молекулярной оси: d s <ni( s ) _ 1 Г д о в я ‘ Г,і ( 'r ( 1 3 8 ) Отметим, что интегральное сечение рассеяния можно найти дву мя способами, интегрировать по углу рассеяния и усреднять по 23