Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

может быть заменена граничным усдовием (1 .35 ), параметры ко торого могут быть Ітолуэмлирическими или найдены из другого рас чета, например выражены через энергию связанного состояния, что существенно упрощает вычисления. Параметры внешней функции, из асимптотического поведения которой находятся фазы и затем сечение рассеяния, определяются из условий сшивания логарифми ческих производных при радиальной координате рассеиваемого элект рона г , равной эффективному радиусу rQ : d [ r f r C r ) ] -t -I ----- Tr -----( r^ r . r„= dr (1.35) В выборе эффективного радиуса в таком методе содержится не которая неопределенность, однако в конкретных случаях можно ис следовать изменение результата расчета при вариации величины rQ. Чтобы отличить данный метод от метода эффективного радиуса, определенного формулами (1.33) и (1 .34 ), мы будем называть его м е т о д о м р а д и а л ь н о г о с ш и в а н и я . Этот метод в настоящее время обобщен на многоканальный случай и ис пользован для расчета сечений возбуждения электронных состояний молекулы кислорода при наличии резонанса [З б ]. Приближение, или м е т о д R-м а т р и ц ы, использует ся в настоящее время для определения сечений возбуждения элект ронных состояний атомов водорода и гелия, колебательных и враща тельных состояний двухатомных молекул и для расчета сечений ре зонансных процессов [ 3 7 ] . Метод R-матрицы включает элементы метода сильной связи и метода радиального сшивания. Как и в ме тоде радиального сшивания, все координатное пространство рассеи ваемой частицы делится на две области, внутреннюю ( I ) , содержа щую короткодействующую часть взаимодействия, и внешнюю (И), простирающуюся до бесконечно больших от мишени расстояний. Гра ница двух областей обычно представляет собой сферу некоторого радиуса Г0 , называемую поверхностью R-матрицы. Для нахождения R-матрицы решается задача на связанные состояния внутри облас ти I со вспомогательными граничными условиями, например с за данной логарифмической производной, равной на границе произволь но выбранной константе С^7]. Волновые функции связанных состоя ний u n называются собственными функциями R-матрицы, которая определяется в одноканальном случае следующим образом: 1 ~ [ u ^ C r ^ ] 2, r =—27 о V - , (1.36) Го тгИ Si где 2 - энергия связанного состояния п . Обычно функции находятся посредством решения системы урав нений типа (1.30) метода сильной связи путем разложения U n в некотором базисе. Для задач рассеяния на атомах и молекулах ба зис R-матрицы состоит из волновых функций нескольких связанных 21