Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

Здесь I , l' , l" - целые числа, 0 ^ Ь , V , L" <і оо ; индексы i f ' i f ’’ i f " HyMef$riOT различные состояния мишени; г - радиаль ная координата; А - оператор антисимметризации по перестановкам координат электронов мишени и рассеиваемого электрона. При ре шении системы (1.30) ограничиваются конечным набором Nma.x учитываемых ^каналов рассеяния | ^ , у , ^ " J и орбитальных чи сел I , I , I ==; І т а х - Иногда отдельно исследуется сходимость решения при увеличении чисел N ma3, и 1т а х [ 2 9 ] . Особое мес то занимает вопрос выбора базиса и эффективного потенциала вза имодействия V (г " , X ), поскольку от него зависят вычислитель ные затраты и точность метода сильной связи. Если в системе уравнений (1.30) считать все недиагональные матричные элементы малыми, то, пренебрегая ими, что обычно можно осуществить, ес ли несферическая часть взаимодействия много меньше его сфери ческой части, метод сильной связи перейдет в метод искаженных волн. Следует заметить, что во многих работах, использующих метод сильной связи, решение системы уравнений (1.30) осуществляют, раскладывая искомые функции И у в ряд по некоторому базису, например по слетеровским функциям или по водородным орбиталям: N Здесь f t n ~ базисные функции. При достаточно простом базисе система уравнений (1.31) сводится к алгебраической [3 0 ] . Особое место в методе сильной связи занимает вопрос учета сплошного спектра. Влияние учета сплошного спектра на результаты расчета на примере возбуждения атома водорода электронным ударом рас смотрено в работе [ 3 1 ] . При помощи метода сильной связи или в сочетании этого метода с другими приближениями рассчитывают с е чения возбуждения электронных состояний атома и рассматривают резонансные процессы, а также возбуждение колебательных и вра щательных состояний молекул. Возбуждение вращательных и колебательных состояний некоторых молекул, а также процесс диссоциативного прилипания и упругое рассеяние при низких энергиях можно рассматривать при помощи приближений нулевого и эффективного радиуса. Приближение н у - п е в о г о р а д и у с а применялось для расчета сечений рассеяния на молекулах, содержащих в своей электронной оболочке электроны, происходящие от $ -оболочек изолированных атомов, что сильно ограничивает круг возможных мишеней [3 2 ]. В методе потенциалов нулевого радиуса короткодействующий потенциал зам е няется однопараметрической моделью, сводящейся к следующим гра ничным условиям в точке нахождения рассеивателя г - 0, считаю щегося точечным: