Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

Здесь и - искаженные дальнод^йствующим взаимодействием плоские волны в начальном и конечном состояниях; Метод искаженных волн используется для расчета сечений рассея ния в кулоновских и других дальнодействующих полях при больших и средних энергиях электрона [2 3 ], Если в случае неупругого рассеяния в формуле (1.25) вместо функции еаср(ъс^у’ ) подставить первые два члена разложения ее в ряд по степеням с последующим интегрированием по углам ČLQ , то получится формула, известная как п р и б л и ж е н и е Б ё т е [2 4 , 25]: опт Jf-max. (Бёте) Q3rFtf (0 ) - - Г e»,f = ~ ------- — ( 1. 29) f Ewi f i . ч >пгггъ минимальное ОПТ і Здесь у - переданный импульс, < ^ п , - его и максимальное значения; ѴѴ^ - энергия возбуждения; (0 ) - оптическая сила осциллятора. Как отмечено в работе [2 4 ], сечение Бёте (1.29) в пределе £ —>-оо стремится к удвоенному борнов- скому сечению. Чтобы иметь правильное асимптотическое поведение формулы (1 .2 9 ), можно, например, выбрать соответствующее зна чение у m a x вместо ( + ^ )> где * k f “ начальный и конечный}импульсы рассеиваемого электрона [2 4 ]. Используя при ближение Бёте, можно получить формулы для асимптотического по ведения сечения неупругого рассеяния электронов на атомах и мо лекулах при больших энергиях электронов, включая возбуждение и ионизацию. Примеры использования приближения Бёте приведены в гл. 2 на основании расчетов [2 6 , 27]. 1.3.3. Область низких и средних энергий. Приближения сильной связи, эффективного и нулевого радиуса, метод радиального сшива ния, метод R -матрицы. Область низких и средних энергий включа ет энергии рассеиваемого электрона начиная от нескольких сотых приблизительно до ста электронвольт. Широко используемый в этой области энергий метод расчета сечений - м е т о д с и л ь н о й с в я з и к а н а л о в [ 2 8 ] . Он применяется для рас чета сечений как упругого, так и неупругого рассеяния, причем точность метода ограничена, вообще говоря, только возможностями вычислительных устройств, на которых ведется расчет. Для нахож дения сечения рассеяния в методе сильной связи необходимо найти радиальные функции U ^ / ( r ), для чего нужно решить следующую систему связанных интегродифференциальных уравнений: [2. d 1 ( 1 + 1 ) - + к d r z г 2 С V (r) ur (r)= *= 2 r 2 7 < / І А Ѵ и (^ ( г ) | / > . (1.30) f Y * 1 Г 16 18