Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

Здесь у ~ kj, - к I - переданный импупьс, к^ и к , - начальный и конечный импульсы рассеиваемого электрона; V ( г , X ) - эф фективный потенциал, зависящий от координат рассеиваемого элект рона г и мишени X . Обычно сечение упругого рассеяния на атоме в борновском при ближении записывается через величину F ( <Т ), называемую атом ным формфактором, следующим образом [ 2 ] : * Г , а*» где Z - заряд ядра атома. При рассмотрении рассеяния эпектронов на молекулах в борнов ском приближении можно произвести следующее упрощение. Если пренебречь деформацией электронной оболочки молекулы вследствие наличия химической связи и представить молекулу как два незави- мимых атома, расположенных на расстоянии R , то мы будем иметь п р и б л и ж е н и е н е з а в и с и м ы х а т о м о в . В этом приближении сечение упругого рассеяния эпектро нов на гомоядерной двухатомной молекуле будет иметь следующий вид: 7 1 atom d *el derel g LQ d.Я St nq-R f - a 2 (T 2 1 + --- (1.27) где d s ' ^ 0m/d £ 2 - сечение рассеяния на изолированном атоме; а - средняя амплитуда колебаний молекулы. Отметим, что с помощью первого борновского приближения мож но исследовать структурные эффекты в сечении, вызванные недиаба- тичностью электронно-колебательного движения в молекулах С21]. Первое борновское приближение применимо для таких энергий, кото рые значительно превосходят среднюю энергию электронов мишени [ 2 ] при условии, что потенциал V ( г ) можно рассматривать как возмущение. В отдельных случаях данное приближение дает хорошие результаты и для более низких энергий, например при расчете с е чения возбуждения вращательных состояний молекулы водорода [ 2 2 ] . Заметим, что приближение Борна является по существу основ ным квантово-механическим методом расчета сечений ионизации в неокопопороговых областях энергии. В методе и с к а ж е н н ы х в о л н учитывается влияние дальнодействующих взаимодействий на рассеиваемый электрон, вследствие этого в формуле (1.25) подынтегральный множитель е х р (г у Г ) заменяется на более сложное выражение: d R (1.28) £ ИэджанШО^обл. I / / j yf/ Г і О А 17 : заочная библиотек» ' I / (У / ^