Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

большим может быть различие между нормировками в значениях дифференциального сечения. Например, в случае двойного дифферен циального сечения ионизации гелия электронным ударом рассмат ривались две различные нормировки [16 ] при Е\ = 500 эВ, = = 45°, где Е ! - энергия первичных эпектронов; - угол вы лета ионизованных электронов относительно направления падающего пучка. Одна нормировка проводилась по величине упругого пика, вторая - по предельному значению обобщенной сипы осциллятора. При энергии ионизованного электрона, равной 237.75 эВ , абсолют ные значения сечений при разных нормировках различались в 2.4 раза. 1.3. Теоретические методы расчета сечений рассеяния Большинство расчетов сечений рассеяния производится методами квантовой механики [ 2, 17Д, на которых мы и остановимся. Д и ф ф е р е н ц и а л ь н о е с е ч е н и е у п р у г о г о р а с с е я н и я выражается через величину f ( Ѳ ), называемую амплитудой рассеяния, зависящую от угла рассеяния 9 (зависимость от угла мы опускаем, как и в 1.1): (1.19) d Q 1 1 Дифференциальное сечение неупругого рассеяния выражается через амплитуду неупругого рассеяния Тi f ( Ѳ ), конечный и на чальный импульсы рассеиваемого электрона следующим об разом: “ •20) Величины f ( Ѳ ) И f^f( Q ) находятся из решения решения урав нения Шредингера для системы электрон + мишень во всем про странстве с граничным условием задачи рассеяния. Рассмотрим кратко основные методы расчета сечений рассеяния эпектронов атомными и молекулярными мишенями. Более полный обзор теоретических методов расчета сделан, например, в работах [18 , 19]. 1.3.1. Метод парциальных волн. При рассмотрении рассеяния на сферически-симметричном эффективном потенциале V ( Т ) широ ко используется метод парциальных волн [2 , 17, 18]. В этом ме тоде амплитуда упругого рассеяния f (© ) = 2 7 С21 + 1) f . Р (COS©). (1.21) 1=0 1 1 15