Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

эпектронвопьт. Примером использования резупьтатов, полученных в борновском приближении, может служить нормировка сечений в оп тическом методе [ 9 ] . Нормировка сечений по теоретическим результатам может произ водиться с учетом фазового анализа (см . 1.3.1 ) дифференциального сечения рассеяния [іЗ^ . Кроме того, для процедуры нормировки могут быть использованы предельные значения обобщенных сип ос циллятора Ftf ( ) при значении переданного импульса —*- О (см . ( 2 .1 5 ) - ( 2 .1 6 )) , поскольку величина F^f (0 ) равна соответ ствующему сечению фотопоглощения, обычно известному с доста точной точностью. Предельное значение сечения при -»- 0 до стигается экстраполяцией, поскольку точного значения (£ = 0 до стичь нельзя ввиду конечности энергии возбуждения и трудности экспериментального исследования области углов рассеяния, близких к нулю [ 2 ] . 2. Н о р м и р о в к а п о в т о р и ч н о м у с т е н д а р т у. В этом широко используемом способе в качестве вторич ного стандарта выбирают сечение, достаточно точно известное в широкой области углов и энергий, например сечение упругого рас сеяния электронов на атомах гелия [1 3 ]. При этом на одной и той же установке проводится эксперимент с исследуемым газом, а затем - с гелием. Нормировку данных устанавливают в соответ ствии с равенством Е , Ѳ ) Х J А * Л Ш ) С Е ,3 ) я Д е 7 (E,©)He_ (dS/d£2)(E,0)He/Px ’ U8) где 3 ( E , Q ) х , Ѵ ( Е ,$ )|_ je - измеряемые сигналы; Л и / н е соответственно плотности исследуемого газа и гелия. 3. М е т о д э т а л о н н о й п и н и и является одним из способов нормировки сечений излучения в оптическом методе. Во многих экспериментах в качестве эталона использовалась све тимость пинии L Л атома водорода, образующегося в результате диссоциации молекулы водорода под действием электронного удара. При этом считалась известной связь между абсолютным значением сечения возбуждения 2р состояния атома водорода и светимос тью линии L . Следует заметить, что после проверки этой свя зи в 1986 г. было установлено, что и з-за недооценки вклада кас кадных переходов (см . (1 .1 6 )) сечение возбуждения 2 р состоя ния атома водорода было завышено на 42%. Новая величина сече ния возбуждения, определяемого через светимость линии ока залась равной 7.13+0.59•10“1® см^ [1 4 ]. В связи с уточнением величины эталонного сечения многие данные по сечениям излуче ния пришлось перенормировать £ іб ] . Заметим, что использование различных методов нормировки приводит, как правило, к получению различных результатов для абсолютных значений сечений одного и того же процесса. Особенно 14