Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

где I ц, - величина, которую можно найти из интенсивности излу чения колебательного состояния ѵ ' ; А-цг^г - вероятность спон танного радиационного эпектронно-копебатепьного перехода, пропор циональная фактору Франка-Кондона, квадрату модуля электронно го матричного элемента, взятого в точке перехода г , и обратно пропорциональная кубу длины волны данного перехода. Заме_ тим, что соотношение (1 .17 ) справедливо только в случае отсутст вия каскадных и безызлучательных процессов, связанных с иссле дуемым состоянием. М е т о д з а д е р ж и в а ю щ е г о п о т е н ц и а л а ЯРЮ С4 ] используется при определении интегрального сечения не упругого рассеяния преимущественно для энергий рассеиваемых электронов вблизи порога возбуждения определенного состояния ми шени. Все неупруго рассеянные электроны с энергией, Не превос ходящей некоторой величины , собираются при помощи задер живающей разности потенциалов величины Ет = Е - где Wn ~ энергия возбуждения. Ток задержанных Электронов измеряется при этом с большой точностью. Данный метод позволяет измерять ф у н к ц и ю в о з б у ж д е н и я F BD3g ( £ ), пропорцио нальную сечению возбуждения €> в о зб в интервале энергий раз мером в несколько электронвольт выше порога. Описание современ ной техники R PD см., например, в С10]. Точность метода состав ляет 3-5%, вблизи порога - 15-20%. Для изучения рассеяния электронов низких энергий используется метод э л е к т р о н н о г о р о я , в котором электроны, имеющие некоторое распределение по скоростям, достигают камеры столкновений и под действием постоянного электрического поля диффундируют к аноду, испытывая при этом многократные столкнове ния. По измеренным величинам подвижности электронов и коэф фициенту диффузии D , в зависимости от напряженности поля и плот ности газа, в результате решения уравнения Больцмана можно най ти константу скорости возбуждения и транспортное сечение. Посколь ку непосредственно величин сечений возбуждения данный метод по лучить не позволяет, результаты метода электронного роя мы при водить в дальнейшем не будем (подробнее см. [ 1 1 ] ) . Исследование возбуждения м е т а с т а б и л ь н ы х с о с т о я н и й рассмотрено в обзорной работе [1 2 ] , здесь мы только отметим, что во многих измерениях метастабильные состояния регистрируют по потерям энергии электронов или с использованием поверхностных детекторов. 1.2.4. Нормировка сечений. Во многих случаях для получения сечений рассеяния в абсолютных единицах нужна процедура норми ровки. Наиболее часто встречаются следующие способы нормировки. 1. Н о р м и р о в к а п у т е м с ш и в к и э к с п е р и м е н т а л ь н ы х д а н н ы х с р а с ч е т н ы м и . Из методов расчета наиболее часто используется первое борновское приближение (см . 1.3.2), применимое для описания многих процес сов рассеяния при энергиях электронов, больших нескольких сот 13