Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

1.2.3. Интегральные сечения рассеяния определенных процессов. Интегральные сечения рассеяния можно получить, интегрируя соот ветствующие дифференциальные сечения по всем углам рассеяния, однако точность полученных таким образом значений будет неве лика, поскольку экспериментально обычно не удается исследовать сечения в области углов рассеяния, близких к нулю или к 180°. Поэтому либо дифференциальные сечения экстраполируют в эти об ласти углов, используя соответствующее теоретическое рассмот рение, либо используют методы эксперимента, позволяющие непо средственно измерять интегральные сечения рассеяния, например оптический метод, метод задерживающего потенциала и метод элект ронного роя, к рассмотрению которых мы сейчас перейдем. В о п т и ч е с к о м м е т о д е измеряется интенсив ность света, излучаемого частицами мишени, в изучаемом спект ральном интервале А Л .. Регистрируемая интенсивность І г свя зана с сечением возбуждения исследуемой спектральной пинии или полосы S'(опт ) ПрИ фиксируемой энергии электронов следующим образом: Іг ~ < 4 Г Т ^епАд? > ( 1 . 14) где і е - ток электронного пучка; п - плотность газа мишени; a Q - телесный угол сбора света спектральным прибором. Сече ние возбуждения, полученное оптическим методом, часто называют сечением люминесценции, или с е ч е н и е м и з л у ч е н и я , в отличие от сечения возбуждения О'возб’ полученного из спект ра потерь энергии электронов. Определение ° пт ' = 5 иад в абсолютных единицах представляет отдельную задачу. Сечение из лучения может быть получено из газоразрядных опытов, при этом связь его со светимостью спектральной пинии следующая: I r - c/ % 3 , f ( E ) d E > где / ”( £ ) - функция распределения электронов по энергиям. В сечение излучения кроме прямого возбуждения данного состоя ния (сечение 6 возб^ вносят вклад каскадные переходы (слагае мые 5 каск) и безызпучатепьные процессы (слагаемое О" безызп^: б = б’ппчб + S + 6 " - (1.16) изп возо каск беэызл В случае возбуждения спектральной полосы мопекупы, соответ ствующей какому-либо возбужденному электронному состоянию, из меряются сечения излучения определенных электронно-колебатель ных переходов, зависящие от начального ѵ ' и конечного ѵ " ко- пабетепьных чисел, 5 и з л ^ причем имеется следующее соотношение [ 9 ] : s ч ( г / ,и " ) = S -------------- А Ѵ'Р— (1.17) ИЗЛ возб уп у V"» д ‘X)'Lv ’ ^ ѵ " л ѵ'ѵ"