Юрова, И. Ю. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами / Юрова И. Ю., Иванов В. Е. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1989.

Определенную трудность представляет создание пучков некоторых газов, например атомарного кислорода. Один из методов получения пучка атомарного кислорода предложен в работе [ 8^. Он основан на получении ионов 0 путем диссоциативного прилипания в N0 (см . 1.4.2), ускорении ионов 0~ Д° определенной величины, от рыве электронов от ионов, отделении оторванных электронов и по следующем отделении нейтральных атомов. Можно выделить экспериментальные исследования и о н и з а ц и и атомов и молекул электронным ударом.*- Особенность эксперимен та заключается в анализе образовавшихся ионов при помощи конден сатора или масс-спектрометра. Поскольку имеется возможность собрать почти все образовавшиеся ионы, можно получить сечение ионизации в абсолютных единицах, что иногда используется для гра дуировки аппаратуры. Путем анализа по энергии вторичных эпект ронов активно исследуются автоионизационные состояния. Исполь зуя схему совпадений, можно получить тройные дифференциальные сечения ионизации ^ где Е , Е - энергии, а d E z d £ 2 , d . S i z ’ 1 2 В^ , © 2 , - угпы вылета первичных и вторичных электронов. 1.2.2. Полное сечение рассеяния. Для измерения полного с е чения рассеяния наиболее часто используется м е т о д о с л а б л е н и я пучка частиц. Сечение рассеяния 5"-(-0-|Д Е ) определяется в данном методе через величины токов электронов до 0 о и после прохождения пучка через камеру столкновений согласно формуле 7 t = 7 0 e x p ( -M L « r t o t ) , (1.12) где N - плотность газа мишени; L - эффективная длина камеры столкновений. В широко известном м е т о д е Р а м з а у э р а величина определяется из следующей формулы: * to t NL = I n [ ( U c + J s ) / U c ] - l n [ C a c 0 + Us 0 ) / 7 c0] , (1.13) где J c0 , , J c , ^ - величины токов, создаваемых электрона ми, достигающими коллектора С и стенок камеры столкновений S в отсутствие и при наличии газа-рассеивателя, причем 0 + + З со = С70 . При помощи техники Рамзауэра величина мо жет быть измерена в абсолютных единицах, погрешность вносится в основном за счет измерения давления газа; точность метода со ставляет 1.7-5.4% £4}. Метод ослабления используется в широком интервале энергий рассеиваемых эпектронов: от нескольких десятых до тысячи эпектрон- вопьт. Для энергий, не превосходящих 50-60 эВ , используется вре- мяпролетная техника, в которой значение энергии эпектронов в им пульсном пучке определяется посредством преобразования временного распределения сигнала. *M a rk T .D ., D a n n G .H . E l e c t r o n im p a c t i o n i s a t i o n . B e r lin : S p r i n g e r V e r la g , 1 9 8 4 . 11