Высокоширотные исследования в области геомагнетизма и аэрономии. Ленинград, 1966.

Для проверки этого предположения нами была рассчитана текущая спектральная плотность S ' ( со), определяемая [7] как Фурье-преобразования исходного процесса x{t). t’ S ' (w) = j ж (t) e~Jwtdt. (I) Аналогичные расчеты были впервые приведены в работе [8], но не были подвергнуты дальнейшему 600 анализу. Д ля решения постав­ ленного вопроса наиболь­ ший интерес представляет амплитудный текущий спектр Ф(«в). Выполняя переход от частоты to к периоду ? Рис. 2. Структурные функции D ( т); задачи 15 и 73. и заменяя интегрирование суммированием, получим из (1) сле­ дующие расчетные формулы для амплитудного текущего спектра: ляп ■78 Ф ( ? ) = ѵл2 ( ? ) + в 2 ( ? ) , где А = C0S і 2г'т ) ' і =О N »=o ІгС Рис. 3. Структурные функции D ( т); задачи 78 и 33. Д— шаг интегрирования, N — ~\ ’ ? = \ - К. Т равно длительности интервала наблюдений. Н а рис. 4 пред­ ставлен рассчитанный таким образом амплитудный текущий спектр Ф (?) для задачи № 119. Н а спектре четко видны отдель­ ные спектральные линии, соответствующие і'= 2 7 , 34, 40 и 47 сек. при отношении сигнал/шум не менее 3.4. На низкочастотном конце этого спектра (<=50 сек.) спектральная плотность имеет весьма зна­ чительную величину. 75