Высокоширотные исследования в области геомагнетизма и аэрономии. Ленинград, 1966.

ния скорости и направления ионосферных дрейфов [4]. Для боль­ шого количества данных, полученных в разных условиях (разное время года, разное время суток, отражения от разных областей ионосферы и пр.), были рассчитаны автокорреляционные К ( т) и структурные D( х) [ 5 , 6 ] функции. Продолжительность записи составляла 5 мин., тпаг интегрирования — 1.25 сек. № задачи Дата Время, час. Слой ионосферы Частота, Мгц 3 4 I 1959 07 Е 2.25 6 26 И 1959 12 Е 2.25 33 21 IV 1960 02 Е 2.25 73 И X 1959 01 Е 2.25 119 7 1X1963 08 Е 2.18 Характерной особенностью корреляционной функции К( т) является то, что при увеличении аргумента х функция не стре­ мится к нулю, как это следует из теории стационарных процессов, а осциллирует; период этих ос­ цилляций различен, амплитуда весьма значительна. Н а рис. 1 приведены графики корреляцион­ ных функций К( т) для задач №№ 3 и 6. Условия наблюдений приведены в таблице. Структурные функции D{x) при увеличении аргумента в подав­ ляющем большинстве случаев (90/6) испытывают сильные ос­ цилляции (рис. 2, 3). Наблюдают­ ся случаи, когда эти осцилляции весьма близки it периодиче­ ским гармоническим колебаниям (рис. 2, D { т) для задачи № 15). Лишь некоторые из структурных функций имеют более или менее плавный ход (рис. 2, D(x ) для задачи № 73; рис. 3, D ( т) для задачи № 78). Поведение корреляционных и структурных функций указы­ вает на то, что процесс фединга отраженного сигнала, но-ви- димому, не является стационарным случайным процессом даже за промежуток времени в несколько минут, а представляет собой значительно более сложный процесс, в котором присут­ ствуют дискретные частотные компоненты. К(Ѵ) Рис. 1. Корреляционные функции А'(т); задачи 3 и в. 74