Высокоширотные исследования в области геомагнетизма и аэрономии. Ленинград, 1966.

нитного возмущения. Действительно, интенсивность магнитного возмущения 6 Н пропорциональна произведению напряженности поля Е и проводимости 6 ионосферы, которая в свою очередь про­ порциональна плотности ионизации N . В то же время величина поглощения космического радиошума пропорциональна N и не зависит от Е. Таким образом, отношение bH tjbA ~ Е. Изменение величины 6 Н'< /6/1 в течение того же возмущения 17 марта 1963 г. показано на рис. 1, б. На этом рисунке видно, что поле Е не исчезает между пиками 6 Н и не испытывает замет­ ного увеличения во время пиков. Резкое увеличение 6У//6Л в 22||05"1 соответствует в это время не уве­ личению Ы І , а уменьшению 6 4 , т. е., по- видимому, разрыву облака повышенной ионизации. Таким образом, предположе­ ние Чепмена и Акасофу [22], что пики 6 Н вызываются быстрым увеличением по­ л я Е, оказывается неверным. Дальнейшее изучение связи вариаций 6 / / и ЬА показывает, что величина отно­ шения 6Я/6Л имеет отчетливый суточный ход (рис. 4) [24]. Из сопоставления ри­ сунков 2 и 4 видно, что суточный ход Е почти полностью совпадает с суточным хо­ дом меридиональной составляющей ско­ рости ионосферного ветра, что является еще одним доводом в пользу динамо-тео- рии. 2. Рассматривая скорость движения радиосияний в широт­ ном направлении, Чепмен и Акасофу [22 ] приходят к выводу, что для объяснения этих движений необходимо существование в ионосфере электростатического поля порядка 2 х Ю 4 CGSM, направленного поперек зоны полярных сияний. Авторы полагают, что поле такой величины не может быть вызвано динамо-действием ионосферных ветров. Это возражение против динамо-теории также не обосновано. Авторы [22], по-видимому, исходили из основной формулы ди- намо-теории Е = [ ѵ Х Н ] , не учитывая неоднородной структуры ионосферы. Между тем, как было показано еще Каулингом [25], Бейкером и Мартиным [26 ] и применительно к полярной ионо­ сфере — Коулом [2], наличие в ионосфере неоднородностей при­ водит к возникновению в ней электростатических полей поляриза­ ции, значительно превосходящих по своей величине первичное динамо-поле Е 0. Правда, как показал Б . Е. Брюнелли [27], учет конечных размеров области аномальной проводимости суще­ ственно уменьшает получаемое поле поляризации Е р. Однако и в этом случае поле Е р должно быть порядка (2-^-2.5) Е0 [28]. QMT Рис. 4. Суточныіі ход б Н величины . 23