Высокоширотные исследования в области геомагнетизма и аэрономии. Ленинград, 1966.

на Землю, то, согласно [17], в случае западных вспышек эффект Форбуша может наблюдаться на Земле уже тогда, когда корпус­ кулярное облако будет находиться еще далеко от Земли, т. е. до того, как облако дойдет до Земли и вызовет здесь магнитную бурю. В случае же восточной вспышки корпускулярное облако выйдет на силовую линию, связывающую Солнце с Землей, уже в районе Земли, т. е. значительно позднее, и поэтому эффект Фор­ буша будет наблюдаться позднее и почти одновременно с магнит­ ной бурей или даже после нее. Экспериментальные данные о начале эффекта Форбуша и вне­ запном начале магнитной бури, приведенные нами в табл. 1, согласуются с этим предположением. Действительно, согласно табл. 1, во всех случаях без исключения, когда вспышки распо­ ложены на западной половине солнечного диска, наиболее ранний момент начала эффекта Форбуша наступает до внезапного начала магнитной бури; в большинстве же случаев восточных вспышек (в 8 из 12 случаев) начало эффекта Форбуша наблюдается после внезапного начала магнитной бури. Таким образом, закономерность изменения продолжительности анизотропии эффекта Форбуша (см. рисунок) точно так же, как соотношение моментов начала эффекта Форбуша и внезапного начала магнитной бури (табл. 1), возможно, объясняется радиаль­ ной структурой межпланетного магнитного поля. Известно, что некоторые солнечные корпускулярные потоки, генерированные в удаленных от центрального меридиана Солнца хромосферных вспышках (как западных, так и восточных), вы­ зывают на Земле магнитные бури; этот факт, по-видимому, может свидетельствовать о значительной угловой ширине потоков, до­ стигающей в некоторых случаях значения, равного тс. Посмотрим теперь, каким образом исходя из полученных эк­ спериментально значений продолжительности анизотропии эф­ фекта Форбуша (табл. 1) можно оценить скорость движения сол­ нечной плазмы в районе Земли, а также напряженность магнит­ ного поля, замороженного в плазме. Как показано в [17 ], можно теоретически рассчитать продол­ жительность анизотропии, задаваясь определенными значениями скорости плазмы ѵ около Земли и напряженности магнитного поля I I в плазме. В табл. 2 приведены вычисленные значения про­ должительности анизотропии эффекта Форбуша А при заданных значениях ѵ и II. В табл. 2, в графах 2 я 3, приведены значения А , взятые из [17], а в графе 4 — значения А , вычисленные нами для напряженности магнитного поля в солнечной плазме # = 3 • 10 -5 гс и радиуса кривизн R в этом поле для частиц косми­ ческих лучей со средней энергией £ '= 1 0 Бэв, равного 1.1 • 107 км. Сравнивая эти вычисленные значения продолжительности ани­ зотропии с полученными экспериментально (табл. 1), можно за­ ключить, что напряженность магнитного поля в солнечной плазме,