Высокоширотная ионосфера и магнитосферно-ионосферные связи. Апатиты, 1986.

Инкрементывозбужденияколебаний £ c - I ) J e = 0 . 5 кэВ fE = I кэВ jE = 3 кэВ j ^ jP£ = 0.1 эрг•см- 2 с~*jР£ = I эрг •см^с-11Pf = 24 эрг•см^с-^| (С~І) h (KM ) jPe = 7'Ю 7 см~ 2 с_І jPe = 2-I0 8 см“ 2 с_І j Pe =2.5- IO 9 см- 2 с-І| 125 1.3 3.7-І0 1 2.5-І0 3 3-I0 3 140 1.3 2 .І-І 02 6.3-І0 3 2.3-I0 3 160 6 . 2 -І 01 6.3-І0 2 І.І-ІО 4 5-I0 2 180 І. 2 -І 02 8 . 8 -І 02 І.І-ІО 4 4.2-I0 2 200 7.4-І0 1 4.5-І0 2 4.3-І0 3 3-I0 2 220 -І.4-І0 2 - 8 . 2 -І 02 -8.1’IO 3 3.5-І0 2 Неустойчивымиявляютсятакжеколебанияплазмысчастотами,кратнымиги­ рочастотеэлектроновсо^л; к_^>> к,! , к;/ Ф 0. Однакоихинкременты меньшеприведенныхвтаблице. Рассматриваласьтакжеустойчивостьколебанийск(/ = 0 , возбуждениеко­ торыхвозможновусловияхдвойногорезонанса сОг = псС^/3/. Инкрементдлята­ кихколебанийимеетвид / и д - псол+ i f i j г° - - Iw ^ f lv ■ (4> Значенияволновоговектораквыбиралисьтакимобразом, чтобымаксимумимини­ мумнафункциираспределениявторичныхэлектроновCsmai = 4 эВи Ешіп = 2 эВ) соответствовалипервомуминимумуимаксимумуфункцииБесселя. Вэтом случае z = (п +І)^т / 8 Е_о . гдет - средняяэнергиятепловыхэлектронов. ^ >5 Ш С ІЛ С Расчеты р , сиспользованиемспектроввторичныхэлектронов/I/ показали, что навысотахионосферывышеh = 120 кмвозбуждениеколебанийс к и = 0 меньше ихбесстолкновительногозатухания (первыйчленв (4)). Наменьшихвысотах надвозбуждениемколебанийпревалируетстолкновительноезатухание, величина которогоприучетепарныхстолкновенийвкинетическомуравнениивформеЕГК определяется^ ~ " Ѵ е, a ? какотмеченовработе/3/. Такимобразом, вовремягеомагнитныхвозмущенийвполярнойобласти ионосферы, сопровождающихсявысыпаниемэнергичныхэлектроновмагнитосферного происхождения, возможнанеустойчивостьплазмынавысотах160-200 км, вызван­ наявторичнымиэлектронами. Стабилизациятакойнеустойчивостидолжнаосуще­ ствлятьсянелинейнымиволновымипроцессамииотчастинеоднородностьюплазмы. Стабилизациянеоднородностьюобусловленавыносомэнергийколебанийсгруппо­ войскоростью НЕ? “ 3k"rD (5) изобластинеустойчивостивдольгеомагнитныхсиловыхлиний. Выражениедля диУйк, полученоиздисперсионногоуравнения (I) впределехолоднойплазмы, когдаможнопренебречьчленамисп.> 2. ИспользуяуравнениеГамильтонадля конвектирующегопакетаволн, можнолегкооценитьтемпоткачкиэнергийколе­ баний I' (6> 53